東京大学大学院 総合文化研究科 相関基礎科学系 分子科学基礎論 長谷川 宗良 1 http://hase.c.u-tokyo.ac.jp [email protected] 16号館509B 授業内容 孤立した1個の分子を理解するための基礎理論 分子のエネルギー準位:電子,振動,回転 光と分子の相互作用(スペクトル) 前提:量子力学の基礎,点群(講義で簡単に説明する) 2 参考書 全般的な話 大学院講義 物理化学 近藤保編 東京化学同人 岩波講座 現代化学1 化学と量子論 Molecular Quantum Mechanics, Atkins and Friedman, Oxford 角運動量の専門書 Angular momentum, R. Zare, Wiley interscience 群論(点群) 分子の対称と群論 中崎昌雄 著 東京化学同人 光と分子の相互作用 岩波講座 現代化学12 光と分子 上,長倉三郎編,岩波書店 分子分光学(スペクトル) Spectra of atoms and molecules, P. F. Bernath, Oxford 現代化学への入門4 分子構造の決定 山内薫 著 岩波書店 3 シラバス 1.角運動量 2.分子の電子・核運動の分離と電子状態 3.高度な電子状態計算 4.振動エネルギー準位 5.回転エネルギー準位 6.光と分子1 7.光と分子Ⅱ 講義資料,参考資料,レポート解答は, http://hase.c.u-tokyo.ac.jp (のlectureに)に掲載 4 第 0 回 はじめに 0. はじめに エネルギーの階層構造:電子>振動>回転 分子の自由度 : 電子,振動,回転, (電子スピン,核スピン) エネルギーの階層構造 分子のエネルギー準位図 遷移 スペクトル領域 波長 電子遷移 紫外線 < 400 nm 振動遷移 赤外線 1 um ~ 30 um 回転遷移 マイクロ波 1 mm ~ 1 m エネルギー 電子スピン(ESR) マイクロ波 1 mm ~ 1 m 核スピン(NMR) ラジオ波 > 1 m 図 1: 分子のエネルギー準位の階層構造 5 図 1: 分子のエネルギー準位 エネルギーの単位 SI単位:J エネルギーの単位 1 ν −1 −23 1 cm = 1.987 × 10 J, ν ˜ ≡ = エネルギーの単位 λ c , E = hν = 図 1: 分子のエネルギ −19 1 ν eV1.987 = 1.602 ×−23 10 J, J,ν˜ q = e, V 1V 1 cm−11 = × 10 ≡ Eλ = = qV, ν c , E = hν = hc˜ −1図 1: 分子のエネルギー準位の −19 図e,1:V 分子のエネルギ kcal/mol cmE = qV, q = 1 eV =1 1.602 × 10= 83.57 J, =1V 1:−1分子のエネルギー準位の階層構造 エネルギーの単位 1 波数(wavenumber) kcal/mol = 83.57図cm 1 ν −1 −23 1 cm = 1.987 × 10 J, ν ˜ ≡ = エネルギーの単位 λ c , E = hν = エネルギーの単位 −19 1E = νqV, −1 1 eV −1 −23 = 1.602 × 10 J, q = V = 1 V 1E ν e, −23 1 cm = 1.987 × 10 J, ν ˜ ≡ = , hν = hc˜ ν ギーの単位 1 cm = 1.987 × 10 J, λ ν˜ ≡ c λ = c , E = hν = −1 −19 1 ν −23 1 kcal/mol = 83.57 cm −19 1 eV×=1011.602 10ν˜ ≡×J,10 = qV, = e, Vνq = 1.987 = E , J, E = hν =qV, hc˜ eV J, =× 1.602 Eq = = 1e,V V =1V λ −1 c −1V = 1 V 6021×kcal/mol 10−19 J,= 83.57 E ==cm qV, = e, 1 kcal/mol 350q cm l = 83.57 cm−1 6 1. 量子力学の復習と角運動量 理解したいこと 水素原子のエネルギー準位図 ionization -1.5 3s, 3p, 3d Energy (eV) -3.4 2s, 2p -1 0 Relative energy (cm ) Spin-orbit interaction of H atom 0.5 0.0 2 (2p) A/2 P3/2 A -0.5 2 P1/2 A = 0.55 cm-1 7 量子力学における角運動量の例 水素原子 固有関数 Ψnlm (r, θ, φ) = Rnl (r)Ylm (θ, φ) n : 主量子数 l : 方位量子数(角運動量量子数) m : 磁気量子数(角運動量のZ軸成分) l=0 s l=1 p l=2 d ... l = 0, 1, · · · , n − 1 −l ≤ m ≤ l 1s, 2s, 2p, 3s, 3p, 3d, ... 8 ˆ i (x) = ai fi (x) を固有値問題,fi (x), ai を固有関 交換子と観測可能な量 5. 演算子 Aˆ に対して, Af !∞ � d ∗ pˆx = 6.物理量は演算子 (例)運動量ベクトルのx成分 エルミート演算子の固有値は実数で,固有関数は直交する. f (x) i −∞ i dx ˆ i = ai φi ˆ 測定値は固有値 (例) 物理量 固有値問題 Aφ A 7. 物理量はエルミート演算子として表現される (例)運動量 pˆ 固有値 ai x = ! d i dx ˆ i = aφi ψi の固有値 ai に限ら 8. 物理量 Aˆ の観測可能な値は,固有値問題 Aψ 固有関数 i $ % ˆB ˆの交換子の定義 : A, ˆA, ˆB ˆ B ˆ = AˆB ˆ −B ˆ Aˆ 9. 演算子 演算子 A, � � ˆ B ˆ = AˆB ˆ −B ˆ Aˆ A, 交換子の定義 ˆ B ˆ の交換子がゼロ(=可換という)であれば,同時固有状態 φ 10. 演算子 A, � � ˆ i = aai φi ,i bi が正確に定まる. ˆB ˆ の固有状態であり,観測量 Aφ 状態は物理量 A, A, B =0 演算子が可換 ˆ i = bi φi $ % Bφ ˆ B ˆ = 0 → Aφ ˆ i = ai φi ,Bφ ˆ i = bi φi A, φi を同時に満たす が存在 $ % ˆB ˆ ]| A, |[ ˆ B ˆ != 0(非可換)→物理量A, Bは同時に正確に計測できない 11. A, ∆A∆B ≥ 2 :A, B を同時に正確に測定でき ˆ 9 12. シュレディンガー方程式(エネルギーの固有値問題) HΨ(x) = EΨ(x) を 角運動量の固有値・固有関数 2 ˆ l Ylm (θ, φ) = l(l + 1)�2 Ylm (θ, φ) ˆlz Ylm (θ, φ) = m�Ylm (θ, φ) 交換関係 2 球面調和関数 [ˆ l , ˆlx ] = [ˆ l , ˆly ] = [ˆ l , ˆlz ] = 0 2 2 [ˆlx , ˆly ] = i�ˆlz [ˆly , ˆlz ] = i�ˆlx 2 ˆ ˆ [H, l ] = 0 水素原子のハミルトニアン [ˆlz , ˆlx ] = i�ˆly エネルギー が同時固有状態となる 角運動量の2乗 角運動量の1成分(通常Z成分にとる) 10 軌道角運動量のベクトルモデル x,y成分は不定 古典的にはベクトル3成分が決まる (z軸回りに回転しているとする) z z lz lz l ly l y y lx 量子力学の角運動量 古典力学の角運動量 x x 11 軌道角運動量のベクトルモデル l=2 z m=2 m=1 m=0 y m = −1 x m = −2 mによって角運動量ベクトルの方向が異なる 方向(空間)量子化 12 角運動量の保存 水素原子:エネルギー,角運動量の2乗,角運動量のZ成分が保存する 1s軌道の水素原子 エネルギー -13.6 eV 角運動量の2乗 0 角運動量のZ成分 0 時間が経っても変化しない 角運動量のX,Y成分:測定するたびに値が変化する 13 一般的な角運動量演算子の性質 下記の交換関係を満たす演算子を角運動量演算子と定義する 2 ˆ [J , JˆI ] = 0, I = X, Y, Z � � JˆX , JˆY = i�JˆZ � � JˆY , JˆZ = i�JˆX � � JˆZ , JˆX = i�JˆY 昇降演算子(ladder operator) Jˆ± = JˆX ± iJˆY 2 ˆ ˆ [J± , J ] = 0 [JˆZ , Jˆ± ] = ±�Jˆ± 14 一般的な角運動量演算子の性質 固有値・固有関数 2 ˆ J |J, M � Jˆz |J, M � Jˆ± |J, M � = = = J(J + 1)�2 |J, M � M �|J, M � � J(J + 1) − M (M ± 1)�|J, M ± 1� Jは,整数もしくは半整数 −J ≤ M ≤ J (Mは1刻み) ˆ M � は 状態 |J, J 2および JˆZ の固有関数をあらわす |J, M �を固有関数として持たないが,mを±1変化させる 演算子 は状態 Jˆ± 15 角運動量の例:水素原子の軌道角運動量 水素原子の3d軌道 J M = l=2 = −2, −1, 0, 1, 2 5つの角運動量の状態がある |J, M � = |2, −2�, |2, −1�, |2, 0�, |2, 1�, |2, 2� 2 ˆ J |2, M � = 2(2 + 1)�2 |2, M � これらの状態の角運動量の2乗の値: 6�2 角運動量のZ成分: M � 16 角運動量の例:電子スピン Jˆ → sˆ sˆ = (ˆ sx , sˆy , sˆz ) 電子スピン=角運動量 He 記号sを用いる スピン角運動量ベクトル 1s up 1 1 s = , Ms = ± であることが知られている 2 2 down 角運動量であるので 1 1 1 sˆ2 | , ± � = 2 2 2 � � 1 1 1 + 1 �2 | , ± � 2 2 2 1 1 1 1 1 sˆz | , ± � = ± �| , ± � 2 2 2 2 2 上向きスピン関数: Ms = 1/2 下向きスピン関数: Ms = −1/2 � � �1 1 � , �2 2 = α � � �1 1 � ,− �2 2 = β 上向き,下向きスピンの違い=スピン角運動量の向き(z成分)の違い 17 角運動量の合成 2つの角運動量 角運動量1 全角運動量が保存される J = j1 + j2 角運動量2 水素原子では, 軌道角運動量 l スピン角運動量 s 電子 複数の角運動量がある場合,全角運動量はどのような値をとるか? 18 角運動量の合成 合成角運動量演算子 Jˆ = Jˆ1 + Jˆ2 合成角運動量演算子が角運動量の定義の交換関係を満たしている |JM � を持つ 合成角運動量は固有関数 Jˆ2 |JM � = J(J + 1)�2 |JM � JˆZ |JM � = M �|J� 合成された後と前の固有状態,固有値の関係は? 合成後 |JM � ? 合成前 19 |J1 M1 � |J2 M2 � 角運動量の合成 合成後 量子数 合成前 = = M J M1 + M2 J1 + J2 , J1 + J2 − 1, · · · , |J1 − J2 | 固有関数の展開 合成後 |J, M � = �� coupled representation M1 M2 合成前 C|J1 , M1 �|J2 , M2 � uncoupled representation �J1� , M1� |J1 , M1 � = δJ1� ,J1 δM1� ,M1 規格直交性を用いると �J2� , M2� |J2 , M2 � = δJ2� ,J2 δM2� ,M2 �J1 , M1 , J2 , M2 |J, M � = C 20 角運動量の合成 |J, M � = �� M1 M2 �J1 , M1 , J2 , M2 |J, M �|J1 , M1 �|J2 , M2 � Clebsch-Gordan係数 M �= M1 + M2 のとき �J1 , M1 , J2 , M2 |J, M � = 0 M = M1 + M2 |J, M � = � M1 �J1 , M1 , J2 , M − M1 |J, M �|J1 , M1 �|J2 , M − M1 � 21 CG係数とWignerの3jシンボル 定義 � j1 m1 j2 m2 j3 m3 3jシンボル � (−1)j1 −j2 −m3 ≡ √ �j1 , m1 , j2 , m2 |j3 , −m3 � 2j3 + 1 CG係数 3jシンボルは対称性が良いので扱いやすい 22 3jシンボルの性質 � � j1 m1 j1 m1 j2 m2 j2 m2 j3 m3 � j3 m3 � = � j2 m2 j3 m3 j1 m1 = (−1)j1 +j2 +j3 = (−1) j1 +j2 +j3 = (−1)j1 +j2 +j3 � j1 m1 j2 m2 j3 m3 � = (−1)j1 +j2 +j3 23 � � � � � = � j3 m3 j1 m1 j2 m2 j1 m1 j3 m3 j1 m1 j3 m3 j2 m2 j3 m3 j2 m2 j1 m1 j1 −m1 j2 −m2 j2 m2 � � � j3 −m3 � � 3jシンボルの値 j3 = 0 � j3 = 1/2� j3 = 1 � j m � = (−1) j −m − � j −m j + 12 m 0 0 j−m 1 2 1 2 1 2 √ 1 2j + 1 j−m− 21 = (−1) � � � j − m + 12 (2j + 2)(2j + 1) (j − m)(j − m + 1) j+1 j 1 j−m−1 = (−1) m −m − 1 1 (2j + 3)(2j + 2)(2j + 1) � � � 2(j + m + 1)(j − m + 1) j+1 j 1 j−m−1 = (−1) m −m 0 (2j + 3)(2j + 2)(2j + 1) � � � 2(j − m)(j + m + 1) j j 1 j−m = (−1) m −m − 1 1 (2j + 2)(2j + 1)2j � � 2m j j 1 = (−1)j−m � m −m 0 (2j + 2)(2j + 1)2j 24 角運動量の合成例 水素原子の2p軌道 軌道角運動量 1 s= 2 l=1 |l, ml � = スピン角運動量 |1, 1� |1, 0� |s, ms � |1, −1� = � � �1 1 � , �2 2 � � �1 1 � ,− �2 2 |l, ml , s, ms � = |l, ml �|s, ms �は、3×2=6通りの状態が考えうる lとsを合成して,全角運動量jを作る 25 角運動量の合成例 全角運動量の量子数jの取りうる値は j = l + s, l + s − 1, · · · , |l − s| 3 1 , = 2 2 |j, m� 全角運動量の固有関数 は � � �3 3 � , �2 2 � � �1 1 � , �2 2 −j ≤ m ≤ j � � � � �3 1 �3 1 � , � ,− �2 2 �2 2 � � �1 1 � ,− �2 2 � � �3 3 � ,− �2 2 の6通りある。 26 角運動量の合成例 合成後 関係は? |j, m� coupled representation |J, M � = � M1 合成前 |l, ml , s, ms � uncoupled representation �J1 , M1 , J2 , M − M1 |J, M �|J1 , M1 , J2 , M − M1 � j1 = l = 1, j2 = s = � � �3 3 � , �2 2 = + + 1 を上式に用いて 2 � � � 1 1 3 3 � 1 1 �1, 1, , | , � �1, 1, , 2 2 2 2 2 2 � � � 1 3 1 3 3 3 �1, 0, , | , � ��1, 1, , 2 2 2 2 2 2 � � =0 � 1 5 3 3 1 5 �1, −1, , | , � ��1, 1, , 2 2 2 2 2 2 =0 27 角運動量の合成例 3 j= 2 1 j= 2 � � � � �3 3 � � , �1, 1, 1 , 1 = �2 2 � 2 2 � � 1 1 1 1 3 1 2 1 |1, 0, , � + |1, 1, , − � | , �= 2 2 3 2 2 3 2 2 � � 1 1 1 1 3 1 1 2 |1, −1, , � + |1, 0, , − � | ,− � = 2 2 3 2 2 3 2 2 3 3 1 1 | , − � = |1, −1, , − � 2 2 2 2 � � 1 1 1 1 1 1 1 2 |1, 0, , � − |1, 1, , − � | , �= 2 2 3 2 2 3 2 2 � � 1 1 1 1 1 1 2 1 |1, −1, , � − |1, 0, , − � | ,− � = 2 2 3 2 2 3 2 2 28 スピン軌道相互作用 角運動量の合成をおこなってきたが、何か役に立つのか? スピン軌道相互作用 例)水素原子の2p軌道電子 ˆ = EΨ HΨ シュレディンガー方程式にはスピンを含む項は含まれていない 電子 up spin 核 磁場 down spin 磁場とスピン角運動量 電子の運動 →軌道角運動量を生む 電子の感じる磁場 ∝ 軌道角運動量 29 (∝磁気モーメント)が 相互作用 スピン軌道相互作用 S 電子の軌道運動による磁場 軌道角運動量 に比例 l N S スピン磁気モーメント S N スピン角運動量 に比例 s N 磁場中の磁気モーメントのエネルギー = ー磁場・磁気モーメント l · s に比例する 30 スピン軌道相互作用 軌道角運動量とスピン角運動量は相互作用する ˆ Vˆ = Aˆl · s A : スピン軌道相互作用定数 � �2 2 ˆ ˆ ˆ ˆ =l +s ˆ2 + 2ˆl · s ˆ を利用すると j = l+s 2 � 2 � 2 A ˆ2 ˆ= Vˆ = Aˆl · s jˆ − ˆl − s 2 |j, m� に Vˆ を作用させると A ˆ V |j, m� = {j(j + 1) − l(l + 1) − s(s + 1)} �2 |j, m� 2 2p軌道なので 31 l=1 1 s= 2 スピン軌道相互作用 � � ˆ + Vˆ Ψ = EΨ H 水素原子のハミルトニアン スピン軌道相互作用 Ψ = |r�|j, m�が固有関数である 動径波動関数 Rnl (r) Ψ = |r�|l, m, s, ms �は固有関数とならない! uncoupled representation 32 水素原子2p軌道のスピン軌道相互作用 ionization -1.5 3s, 3p, 3d 2s, 2p Energy (eV) -3.4 -1 0 Relative energy (cm ) Spin-orbit interaction of H atom 0.5 0.0 2 (2p) A/2 P3/2 A -0.5 2 P1/2 A = 0.55 cm-1 -13.6 1s 項記号 2s+1 LJ 33
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