제2장 2계 및 고계 선형미분방정식 - 36 - 2.9 미정계수에 의한 해 미정계수법(method of undetermined coefficients) 상계수와 특별한 우변 r ( x ) , 즉 지수함수, 다항식, 사인, 코사인, 또는 이들 함수의 곱과 합을 갖는 방정식에 적용 (1) y ′′ + ay ′ + by = r ( x ) 미정계수법을 위한 법칙 (A) 기본법칙(basic rule) 만약 식 (1)에서 r ( x ) 가 표 2.1의 첫번째 열에 있는 함수들 중의 하 나라면, 두번째 열에 있는 대응하는 함수 y p 를 선택하고, y p 와 그 도함수들을 식 (1)에 대입함으로써 미정계수를 결정한다. (B) 변형법칙(modification rule) 만약 y p 로 선택된 항이 식 (1)에 대응하는 제차방정식의 해가 된다 면, 선택된 y p 에 x (또는 만약 이 해가 제차방정식의 특성방정식의 이중근에 해당한다면 x 2 )를 곱한다. (C) 합법칙(sum rule) 만약 r ( x ) 가 표 2.1의 첫번째 열의 여러 개의 줄에 있는 함수들의 합이라면, 두번째 열의 대응하는 줄에 있는 함수들의 합으로 y p 를 선택한다. 표 2.1 미정계수법 r (x ) 의 항 y p 에 대한 선택 keγx kx n (n = 0, 1, ") Ceγx K n x n + K n −1 x n −1 + " + K1 x + K 0 k cos ωx k sin ωx K cos ωx + M sin ωx αx e (K cos ωx + M sin ωx ) keαx cos ωx keαx sin ωx 제2장 2계 및 고계 선형미분방정식 예제 1 y ′′ + 4 y = 8 x 2 법칙 (A) λ2 + 4 = 0 λ2 = −4 yh = A cos 2 x + B sin 2 x λ = ±2i ′ y p = 2 K 2 x + K1 y p = K 2 x 2 + K1 x + K 0 - 37 - ″ y p = 2 K2 ″ y p + 4 y p = 2 K 2 + 4(K 2 x 2 + K1 x + K 0 ) = 8 x 2 4 K2 = 8 K2 = 2 일반해는 예제 2 4 K1 = 0 K1 = 0 2 K2 + 4 K0 = 0 K 0 = −1 y = yh + y p = A cos 2 x + B sin 2 x + 2 x 2 − 1 y ′′ − 3 y ′ + 2 y = e x 법칙 (B) 단순근 λ2 − 3λ + 2 = (λ − 1)(λ − 2 ) = 0 λ = 1, 2 yh = c1e x + c2 e 2 x y p = Cxe x ′ y p = Ce x + Cxe x ″ y p = Ce x + Ce x + Cxe x ″ ′ y p − 3 y p + 2 y p = 2Ce x + Cxe x − 3(Ce x + Cxe x ) + 2Cxe x = e x C = −1 일반해 예제 3 y = yh + y p = c1e x + c2e 2 x − xe x y ′′ + 2 y ′ + y = e − x , y (0) = −1, λ2 + 2λ + 1 = (λ + 1)2 = 0 y ′(0) = 1 법칙 (B) 이중근 λ = −1 yh = (c1 + c2 x )e − x y p = Cx 2 e − x ′ y p = 2Cxe − x − Cx 2e − x ″ y p = 2Ce − x − 2Cxe − x − 2Cxe − x + Cx 2 e − x ′ ″ y p + 2 y p + y p = 2Ce − x − 4Cxe − x + Cx 2 e − x + 2(2Cxe − x − Cx 2 e − x ) + Cx 2 e − x = e − x 제2장 2계 및 고계 선형미분방정식 C=1 2C = 1 2 y = yh + y p = (c1 + c2 x )e − x + 일반해 1 2 −x xe 2 y ′ = c2e − x − (c1 + c2 x )e − x + xe − x − y ′(0) = c2 − c1 = 1 y = −e − x + 특수해 y (0 ) = c1 = −1 1 2 −x xe 2 c2 = 0 1 2 −x 1 2 −x x e = x − 1e 2 2 0.5 x 예제 4 y ′′ + 2 y ′ + 5 y = 1.25e + 40 cos 4 x − 55 sin 4 x, λ2 + 2λ + 5 = (λ + 1)2 + 4 = 0 y (0) = 0.2, λ + 1 = ±2i y ′(0) = 60.1 법칙(C) λ = −1 ± 2i yh = e − x ( A cos 2 x + B sin 2 x ) y p = Ce0.5 x + K cos 4 x + M sin 4 x ′ y p = 0.5Ce0.5 x − 4 K sin 4 x + 4 M cos 4 x ″ y p = 0.25Ce0.5 x − 16 K cos 4 x − 16 M sin 4 x ″ ′ y p + 2 y p + 5 y p = 0.25Ce0.5 x − 16 K cos 4 x − 16 M sin 4 x + Ce0.5 x + 8M cos 4 x − 8K sin 4 x + 5Ce0.5 x + 5K cos 4 x + 5M sin 4 x = 6.25Ce0.5 x + (8M − 11K )cos 4 x + (− 11M − 8K )sin 4 x = 1.25e 0.5 x + 40 cos 4 x − 55 sin 4 x 6.25C = 1.25 8M − 11K = 40 − 11M − 8K = −55 C = 0.2 K =0 M =5 y = yh + y p = e − x ( A cos 2 x + B sin 2 x ) + 0.2e0.5 x + 5 sin 4 x 일반해 y (0 ) = A + 0.2 = 0.2 A=0 y = Be − x sin 2 x + 0.2e 0.5 x + 5 sin 4 x y ′ = − Be − x sin 2 x + 2 Be − x cos 2 x + 0.1e 0.5 x + 20 cos 4 x y ′(0) = 2 B + 0.1 + 20 = 60.1 특수해 y = 20e −x - 38 - B = 20 sin 2 x + 0.2e0.5 x + 5 sin 4 x 제2장 2계 및 고계 선형미분방정식 - 39 - 2.11 모형화 : 강제진동, 공진 질량-용수철계의 자유진동 (1) my ′′ + cy ′ + ky = 0 강제진동 my ′′ + cy ′ + ky = r (t ) 여기서, r (t ) : 입력(input), 구동력(driving force) y (t ) : 출력(output), 구동력에 대한 계의 응답(response) 구동력이 주기적인 힘 (F0 > 0, ω > 0) my ′′ + cy ′ + ky = F0 cos ωt (2) 방정식의 풀이 y p (t ) = a cos ωt + b sin ωt (3) ′ y p (t ) = −ωa sin ωt + ωb cos ωt ″ y p (t ) = −ω 2a cos ωt − ω 2b sin ωt 윗 식들을 식 (2)에 대입하면 ″ ′ my p + cy p + ky p = − mω 2 a cos ωt − mω 2b sin ωt + cωb cos ωt − cωa sin ωt + ka cos ωt + kb sin ωt ωcb F0 = {(k − mω 2 )a + ωcb}cos ωt + {− ωca + (k − mω 2 )b}sin ωt = F0 cos ωt (k − mω )a + − ωca + 2 (4) (k − mω )b 2 = = 0 Cramer rule에 의해 ωc k − mω 2 F0 (k − mω 2 ) a= = k − mω 2 ωc (k − mω 2 )2 + ω 2c2 k − mω 2 − ωc F0 0 제2장 2계 및 고계 선형미분방정식 b= k − mω 2 F0 − ωc 0 k − mω 2 − ωc ωc k − mω 2 a= F0ωc (k − mω ) ( F0m ω0 − ω 2 ( 2 m ω0 − ω 2 + ω 2c 2 2 2 k = ω 0 (> 0) 이라 놓으면 m 2.5절에서와 같이 (5) = - 40 - 2 ) ) +ω c 2 2 , 2 2 b= F0ωc ( ) 2 m ω0 − ω 2 + ω 2c 2 2 2 따라서 식 (2)의 일반해는 (6) y (t ) = yh (t ) + y p (t ) 경우 1. 비감쇠 강제진동. 공진 c=0 가정 ω 2 ≠ ω0 = k m 2 식 (3)과 (5)로부터 (7) y p (t ) = F0 cos ωt = 2 m ω0 − ω 2 ( ) F0 k ω m 1 − m ω0 2 cos ωt = 이 식과 2.5절의 식 (4*) (p.88) 로부터 일반해는 F0 y (t ) = C cos(ω 0t − δ ) + (8) cos ωt 2 m ω0 − ω 2 ( ) 두 개의 조화진동의 중첩 계의 고유주파수(natural frequency) 입력의 주파수 ω 2π ω0 2π F0 ω 2 k 1 − ω 0 cos ωt 제2장 2계 및 고계 선형미분방정식 - 41 - 식 (7)로부터 y p 의 최대진폭은 (9) a0 = F0 ρ k 여기서 ρ = 1 ω 1 − ω0 2 ω = ω0 공진(resonance) 공진인자(resonance factor) Æ 그림 57 공진의 경우, 방정식 (2)는 y ′′ + (10) F k y = 0 cos ω0t m m y ′′ + ω 0 y = 2 F0 cos ω 0t m yh = A cos ω 0t + B sin ω 0t y p = t (a cos ω 0t + b sin ω0t ) ′ y p = a cos ω0t + b sin ω 0t + t (− ω 0a sin ω 0t + ω 0b cos ω0t ) ″ y p = −ω0a sin ω0t + ω 0b cos ω0t − ω 0a sin ω 0t + ω 0b cos ω 0t ( + t − aω 0 cos ω 0t − ω0 b sin ω0t 2 2 ) ( 2 2 2 ″ y p + ω 0 y p = −2ω 0a sin ω0t + 2ω 0b cos ω 0t + t − aω 0 cos ω0t − ω 0 b sin ω 0t ( + t ω 0 a cos ω 0t + ω 0 b sin ω 0t = −2ω0a sin ω 0t + 2ω 0b cos ω0t = a = 0, (11) yp = b= F0 2 mω 0 F0 t sin ω 0t 2mω 0 Æ 그림 58 2 F0 cos ω0t m 2 ) ) 제2장 2계 및 고계 선형미분방정식 ω 가 ω 0 에 가까울 때 Æ 예) 초기조건 y (0) = 0, y ′(0) = 0 에 해당하는 특수해 y (t ) = A cos ω0t + B sin ω 0t + y (0) = A + 맥놀이 현상 발생 F0 cos ωt 2 m ω0 − ω 2 ( ) F0 =0 2 m ω0 − ω 2 ( ) y ′(t ) = −ω 0 A sin ω 0t + ω 0 B cos ω 0t − ω y ′(0) = ω 0 B = 0 (12) y (t ) = ( ) F0 sin ωt 2 m ω0 − ω 2 ( B=0 F0 (cosωt − cosω0t ) 2 m ω0 − ω 2 ( F0 2 m ω0 − ω 2 A=− ) ) (ω ≠ ω0 ) cos( A − B ) = cos A cos B + sin A sin B cos( A + B ) = cos A cos B − sin A sin B cos( A − B ) − cos( A + B ) = 2 sin A sin B A− B = a A+ B = b A= a+b 2 cos a − cos b = 2 sin y (t ) = B= b−a 2 a+b b−a sin 2 2 2 F0 ω + ω ω0 − ω t sin t sin 0 2 2 m ω0 − ω 2 2 ( ) Æ 그림 59 - 42 - 제2장 2계 및 고계 선형미분방정식 - 43 - 경우 2. 감쇠강제진동 c>0 yh (t ) = c1e 과감쇠 − (α − β )t + c2 e 임계감쇠 yh (t ) = (c1 + c2t )e −αt yh (t ) = e −αt (A cos ω *t + B sin ω *t ) ω * = 저감쇠 y = yh + y p 4mk − c 2 k c2 = − m 4m 2 2m (> 0) 과도해(transient solution) 정상상태 해 (steady-state solution) yp Æ c 2 − 4mk β= >0 2m c α= >0 2m − (α + β )t 실제적인 공진(비감쇠와는 달리 진폭은 유한) y p 의 진폭 식 (3)을 다른 형태로 표현 y p (t ) = C * cos(ωt − η ) (13) ( ) 2 2 F0 m ω 0 − ω 2 F0ωc C * (ω ) = a 2 + b 2 = + 2 2 m 2 ω 0 2 − ω 2 + ω 2c 2 m 2 ω 0 2 − ω 2 + ω 2c 2 ( {m (ω ( 2 2 2 = ) ) +ω c } F0 m 2 ω 0 − ω 2 + F0 ω 2c 2 2 2 tan η = 0 −ω2 ( ( 2 2 ωc b = a m ω02 − ω 2 ) 2 2 2 = ( F0 m2 ω 0 − ω 2 ) 2 ) +ω c 2 2 2 2 2 = ( F0 ) 2 m 2 ω 0 − ω 2 + ω 2c 2 2 ) dC * (ω ) = 0 를 사용하여, 최대진폭이 발생하는 ω 를 구하면, dω − 2m 2 (ω 0 − ω 2 ) + c 2 = 0 2 ω 2 = ω02 − c2 2mk − c 2 = 2m 2 2m 2 ∴ ω= 2mk − c 2 Æ 식 (14)에 대입 Æ 식 (16) 2m 2 m = 1, k = 1 일 때, 최대진폭(공진)을 발생시키는 ω Æ 그림 60 제 5 장 라플라스 변환 - 44 - 제 5 장 Laplace 변환 ► 미분방정식과 그에 대응하는 초기치 및 경계치문제를 푸는 한가지 방법 ► 해를 구하는 제 1 단계 : 제 2 단계 : 제 3 단계 : 과정(3 단계) 주어진 복잡한 문제를 간단한 방정식(보조방정식)으로 변환 순수한 대수적인 연산에 의해서 그 보조방정식을 풀이 주어진 문제의 해를 얻기 위하여 보조방정식의 해를 역변환 ► 공학문제에 널리 사용 → 짧은 시간 동안만 작용하는 힘 → sine 이나 cosine 함수가 아닌 주기적 함수 등 ► 일반해를 먼저 구하지 않고서도 초기치문제를 풀 수 있음 ► 비제차방정식도 그에 대응하는 제차방정식을 먼저 풀지 않고서도 그 해 를 구할 수 있음 5.1 Laplace 변환, 역변환, 선형성, 이동 f (t ) : 모든 t ≥ 0 에서 정의된 주어진 함수 ∞ F ( s) = ∫ e − st f (t )dt 0 F ( s) : 원래의 함수 f (t ) 의 Laplace 변환(Laplace transform) ( f ) 로 표시 F (s ) = (1) ► ∞ ( f ) = ∫0 e − st f (t )dt Laplace 변환(Laplace transformation) 주어진 함수 f (t ) 로부터 F ( s) 를 얻는 연산 ► 역변환(inverse transform) 원래의 함수 f (t ) 를 F ( s) 로부터 얻는 연산, 즉 f (t ) = −1 (F) −1 (F) 로 표시 제 5 장 라플라스 변환 - 47 - 중요한 변환의 간단한 표 Æ 몇 개의 중요한 초등함수와 그 Laplace 변환식을 표 5.1 로 정리하여 놓았다 Æ 표 5.1 에 있는 변환식을 일단 이해하면, 필요로 하는 거의 모든 변환 식은 다음 절에서 고찰될 몇 개의 간단한 일반적인 정리를 사용하여 얻을 수 있다. (f) 표 5.1 몇 개의 함수 f (t ) 와 그들의 Laplace 변환 (f) f (t ) 1 1 2 t 3 t2 4 5 tn (n = 0,1,2,…) (a 6 ta positive) e at (f) f (t ) 1 7 cosωt s 1 8 sinωt s2 2! 9 coshat s3 n! 10 sinhat s n +1 Γ(a + 1) 11 cosωt s a +1 1 12 sin ωt s−a s s +ω2 2 ω s +ω2 s 2 s − a2 a 2 s − a2 s−a (s − a )2 + ω 2 2 ω (s − a )2 + ω 2 보다 포괄적인 함수와 변환의 표는 5.9 절에 주어져 있다. 증명들 공식 (1), (2), (3)은 공식 (4)의 특수한 경우이다. 공식 (4)는 다음과 같이 귀납법으로 증명한다. n = 0 인 경우는 예제 1 및 0! = 1 에서 분명하다. 귀납법의 가설로서 임의의 양의 정수 n 에 대해서도 성립한다고 하자. ∞ ∞ ∞ n + 1 ∞ − st n 1 1 t n +1 = ∫ e − st t n +1dt = − e − st t n +1 − ∫ − (n + 1)e − st t n dt = e t dt 0 0 s s s ∫0 0 ( ) n +1! (t ) = n +s 1 sn! = ( s ) n +1 n +1 n+2 공식 (4)는 공식 (5)와 Γ(n + 1) = n! (단, n 은 음이 아닌 정수)로부 터 유도할 수도 있다. 제5장 라플라스 변환 - 57 - 5.3 Unit Step, Delta Functions 미분의 라플라스변환 : s×L ( s ) - 미분방정식을 푸는데 사용 라플라스 기법의 3단계 : 라플라스 변환을하여 보조방정식 구함 보조방정식의 해 Y(s) 계산 Y(s)를 역변환하여 y(t) 계산 ■ 단위계단함수 - 단위계단함수(Heaviside 함수) u ( t - a) 의 정의 - (그림 110, 그림 111) u ( t - a) = { 01 t<a t≥a (1) - 공학적 응용 : On 과 Off 상태가 되는 함수를 표현하는데 매우 유용 함수 f(t)에 u(t-a)를 곱해서 다양한 효과를 낼 수 있음 (그림 112, 그림 113) t이동 : f(t)의 t를 t-a로 대체함 제1이동 정리 : f(t)의 라플라스 변환이 F(s)이면, at e f(t) 의 라플라스 변환은 F(s-a) (즉, s의 이동) 제2이동 정리 : t의 이동 정리 1. 이동된 함수(shifted function)의 라플라스 변환 (제2 이동정리) 함수 f ( t) 의 라플라스 변환이 F( s) 이면 이동된 함수 ˜f ( t) { ˜f ( t)= f ( t - a) u( t - a) = 0 f ( t - a) t<a t≥a (a ≥0) (2) 의 라플라스 변환은 L{ f ( t - a) u( t - a)} = e - as F(s) (3) 제5장 라플라스 변환 - 58 - 역변환은 f ( t - a) u( t - a) = L -1 (3*) { e - asF(s) } 증 명 ∞ e - asF(s) = e - as ⌠ ⌡e 0 ∞ f ( τ) dτ = ⌠ ⌡ e -sτ τ + a = t → τ = t - a, dτ = dt, e - s ( τ + a) f ( τ) dτ 0 ∞ τ=0 → t=a ∞ - st ⌠ - st F(s) = ⌠ ⌡ e f ( t - a) dt = ⌡ e f ( t - a) u( t - a)dt - as a 0 (이 결과는 원래의 라플라스 정의식으로부터도 증명될 수 있다) ■ 단위계단함수의 변환 ∞ - st L{ u ( t - a) } = ⌠ ⌡ e u ( t - a) dt 0 a =⌠ ⌡e - st 0 ∞ 1 - st - st 0dt + ⌠ ⌡a e 1dt =- s e | ∞ = a e - as s ( s > 0) a = 0인 경우에는, L{ u ( t) } = 1 s (이 식을 보면 u(t-a) = 1․u(t-a)이므로, y(t)=1이 이동된 것임을 알 수 있다) ◎ 예제 1. 정리1의 응용, 단위계단함수의 이용 2 f ( t) = 0 sin t ( 0 < t < π) ( π < t < 2π) , ( t > 2 π) { F( s) = ? f ( t) = 2u ( t) - 2u ( t - π) + u ( t - 2 π) sin t = 2u ( t) - 2u ( t - π) + u ( t - 2 π) sin ( t - 2π) -πs F( s) = 2 2e s s - 2 πs + e s 2 +1 제5장 라플라스 변환 - 59 - ◎ 예제 2. 정리1의 응용, 역변환의 이용 - 2s F( s) = L -1 ( L -1 ( 2 2e s2 s2 1 2 ) = t, s e L - -1 ( 4e - 2s - πs + s e - 2s ) = ( t - 2)u ( t - 2) 2 s - 2s s se s 2 +1 ) = u ( t - 2) , L -1 (e - πs s ) = cos ( t - π)u ( t - π) s +1 2 f ( t) = 2t - 2( t - 2) u ( t - 2) - 4 u ( t - 2) + cos ( t - π) u ( t - π) = 2t - 2t u ( t - 2) - cos t u ( t - π) 2t f ( t) = 0 - cos t { (0< t< t) ( 2 < t < π) (t> π) ■ 짧은 충격, Dirac 델타함수 - 짧은 시간동안에 매우 큰 힘(또는 전압)이 가해지는 경우의 문제에 적용 * 테니스 공 타격 * 물체가 해머로 가격될 때 * 비행기의 hard landing * 배가 높은 파도에 한번 부딪힐 때 - 역학에서의 f(t)의 a ≤ t ≤ a + k 동안의 충격(impulse) * a ≤ t ≤ a + k 구간에서 f(t)의 적분으로 정의 * 실용적으로 관심있는 경우 : k가 매우 작을 때(거의 zero) (5) f k ( t - a) = { 1/k 0 a≤t≤a + k otherwise 적분하면, 충격 I k 는 직사각형 면적 (6) ∞ a+k ⌠ Ik= ⌠ ⌡ f k (t-a) dt = ⌡ 0 a 1 dt = 1 k (그림 117) 제5장 라플라스 변환 - 60 - - f k (t- a) 를 두 개의 단위계단함수로 나타내면 f k ( t - a) = 1 [ u( t - a) - u( t - a - k)] k - f k (t- a) 의 라플라스 변환 L{ f k ( t - a) } = 1 - as [e -e ks - ( a + k) s ]=e - as 1 -e - ks ks - Dirac Delta 함수의 정의 δ( t - a) = lim f k (t-a) = k→0 { ∞0 t = a, t≠a ∞ ⌠ δ( t - a) dt = 1 ⌡0 - Dirac Delta 함수의 라플라스 변환 L{ δ( t - a)} = lim e - as k→0 1 -e ks - ks = e - as (정의로부터도 유도가능) L{ δ( t)} = 1 ◎ 예제 4 질량-용수철 감쇠계의 응답 계산 y'' + 3y' + 2y = r( t), y( 0) = 0, y'( 0) = 0, r( t) = δ( t - 1) , 2 s Y + 3sY + 2Y = e -s , Y = F( s)e 1 1 1 = ( s + 2)( s + 1 ) s+1 s+2 F( s) = f ( t) = L -1 ( F( s)) = e y( t) = L -1 ( F( s) e y ( t) = ⇒ { e0 - ( t - 1) -s -t -e - 2t ) = f ( t - 1) u ( t - 1) -e - 2( t - 1) ( 0≤t < 1) ( t > 1) -s 제5장 라플라스 변환 - 61 - 5.4 Differentation and Integration(변환의 미분과 적분) ■ 변환 F( s) 의 미분 ∞ - st F( s) = L( f) = ⌠ ⌡ e f ( t) dt 0 F( s) 의 s에 대한 도함수 F'( s) = ∞ dF - st =- ⌠ ⌡0 e t f ( t) dt ds or L{ t f ( t) } =- F '( s) ◎ 예제 1 변환의 미분 ■ L -1 { F '( s)} = t f ( t) → 풀이 변환의 적분 L { ∞ f ( t) ˜ ˜, =⌠ ⌡s F( s )d s t } L -1 { ∞ ∞ ⌠ F(˜s )d˜s = f ( t) ⌡s t } ∞ ⌠ F(˜s )ds˜ = ⌠ ⌡s ⌡s (증명) ∞ =⌠ ⌡ 0 여기서 ∞ ⌠ e ⌡s ˜ [ ⌠ f ( t) e ⌡s 1 ds˜ =- [ e t - st ∞ ∴ ∞ [ ∞ ⌠ e ⌡0 ˜ ds˜ - st ˜ - st ∞ s = ] ∞ ˜ - st ⌠ F(˜s )d˜s = ⌠ e ⌡s ⌡0 ] f ( t) dt ] d˜s ∞ ∞ ⌠ dt = ⌠ ⌡0 f ( t) ⌡s e 1 e t - st - st f ( t) dt t [ ˜ ds˜ - st ] dt 제5장 라플라스 변환 - 62 - ( ◎ Ex 2. 2 F( s) = ln 1 + ω , s2 ) f ( t) = ? , 자연 로그형태는 역변환이 안되므로 미분을 하여 이를 없애는 방법을 고려 G(s) = F '( s) = ̇ g( t) = L -1 { G( s)} =- 2+ 2 cos ωt g( t) = L -1 { G( s)} = L f ( t) = ■ 1 ω2 2ω 2 2 2s + 2 (-2) =2 2 3 2 2 =2 s 1 + ω /s s +ω s s(s +ω ) -1 { F '( s)} =- tf ( t) 2 ( 1 - cos ωt) t 변수계수를 갖는 미분 방정식 (7) L(t y ') =- (8) L(t y '') =- d dY( s) [ sY( s) - y( 0)] =- Y( s) - s ds ds d dY( s) + y( 0) [ s 2Y(s) - s y( 0) - y'( 0) ] =- 2sY( s) - s 2 ds ds 5.5 합성곱(Convolution) ■ 합성곱의 정의 만일 알려진 두 역변환 L - 1 { F( s)} = f( t), L -1 { G( s)} = g( t) 이 있을 때, 변환의 곱 H( s) = F( s) G( s) 의 역변환을 f( t) 와 g( t) 로 얻고자 하면, h( t) = ( f * g)( t) 로 표기하고, 이를 f 와 g 의 합성곱(convolution)이라고 한다. - 함수의 합성곱 ( convolution ) h( t) = ( f * g)( t) = f( t) * g( t) t t ⌠ = ⌠ ⌡0 f(t-τ) g( τ) dτ = ⌡0 f(τ) g( t - τ) dτ 제5장 라플라스 변환 - 63 - 1 2 ( s +1) ◎ 예제 1. H( s) = 2 h( t) = ? , ⇒ 1 1 1 = 2 = F( s)G( s) , ( s 2 +1) 2 s +1 s 2 +1 H( s) = f ( t) = g( t) = sin t t h( t) = f ( t) * g( t) = ⌠ ⌡ sin ( τ ) sin ( t - τ)dτ 0 여기서 sin ( τ ) sin ( t - τ) = 1 [ - cos t + cos ( 2 τ - t)] 이므로, 2 h( t) = 1 ⌠t 1 1 [ - cos t + cos ( 2 τ - t)]dτ =- t cos t + sin t 2 ⌡0 2 2 ◎ 예제 2. H( s) = 13 s H( s) = ⇒ h( t) = ? 1 1 ⋅ 2 = F( s)G( s) s s f( t) = 1, 이므로, g( t) = t t 1 2 h( t) = f ( t) * g( t) = ⌠ ⌡0 1⋅( t - τ) dτ = tτ - 2 τ [ ◎ 예제 3. H( s) = 1 2 s (s-a ) H( s) == 1 1 = F( s)G( s) 2 s a s t 2 = t 2 h( t) = ? , ⇒ h( t) = f ( t) * g( t) = ⌠ ⌡ τe ] t 0 t at dτ = e ⌠ τe ⌡ 0 a( t -τ) 0 , f ( t) = t, - aτ dτ = g( t) = e at 1 at 2 (e - at - 1) a - 디랙 델타함수 δ( t) 는 합성곱의 항등원이다 t ⌠ δ( t - τ) f( τ) dτ = f( t) 이므로 ⌡0 ∴ δ*f = f*δ = f ※ 따라서, 1 * f ≠ f 임에 주의 ☞ 엄밀한 의미에서 δ( t) 는 함수가 아니며( δ( 0) = ∞ ), 보통 특수함수처럼 취급 제5장 라플라스 변환 - 64 - 미분방정식 (2) y'' + ay' + by = r( t) 양변을 라플라스 변환하면, ( s 2 +as+ b)Y( s)= ( s + a)y( 0) + y'( 0) + R( s) (3) ∴ Y( s) = [ ( s + a)y( 0 ) + y'( 0)]Q( s) + R( s)Q ( s) , 여기서 Q( s) = 1 s 2 +as+ b 초기값 y( 0) = y'( 0) = 0 인 경우, Y( s) = R( s)Q( s) 해 y( t) 를 구하면, (4) t t ⌠ y( t) = r(t) * q( t) = ⌠ ⌡0 r(τ) q( t - τ) dτ = ⌡0 q(τ) r ( t - τ) dτ ◎ 예제 4. 5.3절의 예제 4를 합성곱 정리를 사용하여 재검토 y'' + 3y' + 2y = r( t), y( 0) = 0, y'( 0) = 0 , ꀌ0, 0 < t < 1 ꀍ ︳ r( t) = ︳ ︳ ︳1, 1 < t < 2 ︳ ︳ ꀘ0, 2 < t ꀙ 입력이 잠깐 동안 가해지는 경우의 적용 Q( s) = 1 2 s + 3s + 2 = 1 ( s + 1)( s + 2 ) 1 1 s+1 s+2 = ∴ q( t) =e - t -e - 2t ① t < 1 의 경우, r( t) = 0 y( t) = r(t) * q( t) = 0 * q( t) = 0 ② 1 < t < 2 의 경우, r( t) = 1 t y( t) = r(t) * q( t) = ⌠ ⌡0 r(τ) q( t - τ) dτ 1 t ⌠ = ⌠ ⌡0 r(τ) q ( t - τ) dτ + ⌡1 r(τ) q ( t - τ) dτ 제5장 라플라스 변환 - 65 - t = 0 + ⌠ ⌡1 1⋅ q ( t - τ) dτ t - ( t - τ) - 2( t - τ) = ⌠ -e ) dτ ⌡1 ( e 1 - 2( t - τ) τ = t - ( t - τ) - e = e 2 τ=1 1 1 - 2( t - 1) - ( t - 1) e = ( 1- ) - ( e 2 2 1 1 - 2( t - 1) - e - ( t - 1) + e = 2 2 [ ( ] ) ③ 2 < t 의 경우, t = ⌠ ⌡0 r(τ) q( t - τ) dτ 1 2 t ⌠ r(τ) q ( t - τ) dτ + ⌠ r(τ) q ( t - τ) dτ r(τ) q ( t τ) dτ + = ⌠ ⌡1 ⌡2 ⌡0 2 = 0 + ⌠ ⌡1 1⋅ q ( t - τ) dτ + 0 2 - ( t - τ) - 2( t - τ) -e ) dτ = ⌠ ⌡1 ( e τ=2 1 = e - ( t - τ) - e - 2( t - τ) 2 τ=1 1 - 2( t - 2) 1 - 2( t - 1) - ( t - 2) - ( t - 1) e e = (e ) - (e ) 2 2 1 - 2( t - 2) - ( t - 2) - ( t - 1) - 2( t - 1) = e - e [e ) - e )] 2 y( t) = r(t) * q( t) [ ( ] ) 적분방정식 합성곱 형태의 적분을 포함한 방정식의 풀이에 사용 ◎ 예제 5. 적분방정식 t y( t) = t + ⌠ ⌡ y(τ) sin ( t - τ) dτ 0 ① 1단계 : 합성곱의 식으로 표현 y( t) = t + y * sin t ② 2단계 : 합성곱 정리를 적용 Y( s) = 1 1 2 + Y( s) 2 s s +1 ③ 3단계 : 역변환 취하기 y(t) = t + 1 t 6 3 2 ∴ Y( s) = s +1 1 1 = 2+ 4 s4 s s 제5장 라플라스 변환 - 66 - 5.6 부분분수(Partial Fraction), 미분방정식 ■ 미분방정식의 해 - 보조방정식 Y( s) = F( s) G( s) 여기서 G(s)를 곱의 형태로 전개하여 역변환 ☞ Case I. 단순인자인 경우 : G( s) = s - a ◎ Ex 1. y'' + y' - 6y = 1, 보조방정식 (단순근에 해당) y( 0) = 0, y'( 0) = 1 2 s Y - sy( 0) - y'( 0) + sY - y( 0) - 6Y = ( s 2 + s - 6)Y = 1 + Y( s) = 1 s 1 s A1 A2 A3 s+1 = + + s( s - 2)( s + 3) s s-2 s+3 A 1, A 2, A 3 = ? s + 1 = A 1 ( s - 2)( s + 3) + A 2s( s + 3) + A 3s( s - 2) s =0 → 1 = A 1 (-2 )( 3) , s = 2 → 3 = A 2⋅2⋅5, A 1 =- 1/6 A 2 = 3/10 s =- 3 → - 2= A 3 (-3) ( - 5 ), 해 y(t) =- 1 3 2t 2 - 3t + e e 6 10 15 ⇒ Case II. 다중인자인 경우 : G(s) = ( s - a) m e.g.) G( s) = ( s - a) 3 ⇒ A3=- 2/15 A1 (s-a) + (다중근에 해당) A2 2 (s-a) + A3 으로 전개 3 (s-a) 제5장 라플라스 변환 - 67 - ◎ Ex 2. y'' - 3 y' + 2y = 4t, 보조방정식 y( 0) = 1, y'( 0) =- 1 2 s Y - sy( 0) - y'( 0) - 3 sY + 3 y( 0) + 2Y = 2 (s -3 s + 2) Y = Y= 4 2 s 4 4 - s 3 - 4s 2 2 + s - 4= 2 s s 3 2 A1 A2 A3 A4 4 + s - 4s + + = 2 + s s-1 s-2 s (s-1) ( s - 2) s 2 A 1, A 2, A 3, A 4 = ? 3 2 2 2 4 + s - 4s = A 1 (s-1) ( s - 2) + A 2s( s - 1) ( s - 2) + A 3s (s-2) + A 4s (s-1) s =1 → 1 =+ A 3 (1) ( - 1), A 3 =- 1 s = 2 → - 4=+ A 4⋅4⋅1, A 4 =-1 s = 0 → 4 = A 1 (-1) ( - 2) , A1= 2 양변을 미분 2 3s - 8s = A 1 (2s - 3)+ A 2 (s-1) ( s - 2) + s( k( s)) s = 0 → 0 = A 1 (-3) + A 2 (-1) ( - 2) =- 6+ 2A 2, 2t y(t) = 2t + 3 - e - e t ⇒ Case III. 단순복소인자 : G( s) = ( s - a)( a - a) ( a = α + iβ, e.g.) As + B ( s - a) ( s - a) or a = α - iβ (복소수근) 인 경우 ) As + B 로 전개 2 2 (s-α) +β A2= 3 제5장 라플라스 변환 - 68 - ◎ Ex 3. y'' + 2 y' + 2y = r( t), y( 0) = 1, y'( 0) =- 5 여기서, r( t) = 10 sin 2t [ 1 - u( t - π)] = 10 sin 2t - 10 u( t - π) sin 2( t - π) 양변을 라플라스 변환하면, 2 - πs ) (1-e s +4 2 [ s Y(s)-sy(0) - y'( 0)]+ 2[ Y( s)- y( 0)] + 2Y ( s) = 10 2 2 ( 1 - e - πs ) s2+4 ( s 2 +2s+ 2) Y( s) = sy( 0) + y'(0) + 2y( 0)+ 10 2 - πs ) (1-e s +4 - πs 20 20e = s-3+ 2 - 2 s +4 s +4 = s - 5 + 2+ 10 ∴ ① L-1 Y( s) = s-3 20 20e - πs + - 2 2 2 2 s +2s+ 2 ( s + 4)( s +2s+ 2) (s +4)( s +2s+ 2) 2 s-3 =L { s +2s+ { 2 } -1 2 2 ( s +1) - 4 2 ( s + 1) +1 } = L { s +s 1 } -1 =e ② L -1 { -t - 4L - 1 s → s+1 cost - 4e -t { s +1 1 } s → s +1 sint 20 As + B Cs + D = 2 + 2 2 ( s + 4)( s +2s+ 2) s +4 s + 2s + 2 } 2 ( As + B)( s 2+ 2s + 2) = ( Cs + D)( s 2+ 4) s 3, s 2, s 1, s 0 항의 계수를 비교 ∴ L-1 { 20 ( s + 4)( s 2 +2s+ 2) 2 → A =- 2, B =-2, C = 2, D = 6 2 2s + 6 + } = L { -s 2s+4 s + 2s + 2 } -1 2 =- 2 L -1 2 { s +s 4 } - L { s +2 4 } + L { 2(( ss++1)1) ++ 14 } -1 -1 2 2 { =- 2 cos 2t - sin 2t + L - 1 2 2 s 1 +4 2 s +1 s +1 2 =- 2 cos 2t- sin 2t+ e - t (2 cos t+4 sin t) } s → s +1 제5장 라플라스 변환 - 69 - ③ -L-1 { - πs 20e (s 2 +4)( s 2 +2s+ 2) } = - [ - 2 cos 2( t - π) - sin 2( t - π) + e - ( t - π) ( 2 cos ( t - π) + 4 sin ( t - π) ) ] u( t - π) = - [ - 2 cos 2t - sin 2t + e - ( t - π) (-2 cos t - 4 sin t) ] = [ 2 cos 2t + sin 2t + e - ( t - π) (2 cos t + 4 sin t) ] u( t - π) y( t) = ① + ② + ③ = [ e - t cost - 4e - t sint] + [ - 2 cos 2t - sin 2t + e - t ( 2 cos t + 4 sin t)] + [ 2 cos 2t + sin 2t + e - ( t - π) (2 cos t + 4 sin t) ] u( t - π) = - 2 cos 2t - sin 2t + 3e - t cost + [ 2 cos 2t + sin 2t + e - ( t - π) (2 cos t + 4 sin t) ] u( t - π) 구간별로 정리하면, y( t) = { - 2 cos 2t - sin 2t + 3e - t cost , 0 < t < π e - t [ ( 3 + 2e π ) cos t + 4e π sint ] , π<t ⇒ Case IV. 다중복소인자 : G(s) = [ ( s - a)( a - a)] 2 As + B As + B 로 전개 2 + [ ( s - a) ( s - a)] ( s - a) ( s - a) e.g.) ◎ Ex 3. (복소수근) y'' + w 0y = K sin w 0t, y( 0) = 0, y'( 0) = 0 보조방정식 2 2 s Y(s) + w 0Y(s) = ∴ Y( s) = Kw 0 2 2 (s + w 0 ) 2 Kw 0 2 s +w 0 2 = w0 w0 K 2 2 ⋅ 2 2 w0 s +w 0 s +w 0 = K ×F( s)G( s) w0 제5장 라플라스 변환 - 70 - f( t) = sin w 0t , y( t) = g( t) = sin w 0t 이므로, K K ⌠t f( t) * g( t) = sinw 0τ sin w 0 (t-τ) dτ w0 w0 ⌡ 0 = K ⌠t 1 [ cos { w 0τ - w 0 (t-τ) } - cos { w 0τ + w 0 (t-τ) }]dτ w0 ⌡ 0 2 = t K ⌠t ⌠ cosw t dτ cos ( 2w τ w t) dτ 0 0 0 ⌡0 2w 0 ⌡0 = K 2w 0 = [ [ 2w1 0 ( sin w 0t + sin w 0t ) - t cos w 0t K 2 ( sin w 0t - w 0t cos w 0t) 2w 0 ] ]
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