גז אידיאלי קבועים והמרות מודל ון דר ואלס – אלי י גז ר - Anat Etzion

‫כימיה פיסיקלית ‪1‬ב (‪ – )105421‬חורף תשע"ב‬
‫גז אידיאלי‬
‫קבועים והמרות‬
‫קבוע הגזים‪:‬‬
‫משוואת המצב של גז אידיאלי‪:‬‬
‫‪m 3  Pa‬‬
‫‪L  Atm‬‬
‫‪J‬‬
‫‪R  0.082 m ol  K  8.3145 m ol  K  8.3145 m ol  K‬‬
‫‪L  Torr‬‬
‫‪K  m ole‬‬
‫‪ 62.3637‬‬
‫‪LmmHg‬‬
‫‪K  m ole‬‬
‫חוק זה מסכם ‪ 3‬חוקים פשוטים יותר‪:‬‬
‫חוק ‪ :Boyle‬עבור תהליך איזותרמי (‪ )T=const‬אין שינוי של‬
‫‪cal‬‬
‫‪ 1.987 m ol  K  62.3637‬‬
‫קבוע בולצמן‪:‬‬
‫‪ 23 J‬‬
‫‪K‬‬
‫כמות החומר (‪.)n=const‬‬
‫‪k B  1.38  10‬‬
‫‪R  N A  kB‬‬
‫חוק ‪ :Guy-Lussac‬עבור תהליך איזוברי (‪ )P=const‬אין‬
‫האטומים ב‪ 12‬גרם של‬
‫‪ 9.87  10‬‬
‫‪ 6.894 kP a‬‬
‫‪N‬‬
‫‪P SI‬‬
‫‪m2‬‬
‫‪K g m‬‬
‫‪sec 2‬‬
‫‪‬‬
‫טמפרטורה‪ 273.15 :‬‬
‫נפח‪:‬‬
‫‪mL‬‬
‫] ‪V  T [K‬‬
‫עיקרון אבוגדרו‪ :‬כאשר ‪ P=const‬ו‪V  n ,T=const-‬‬
‫‪ 1atm  1.01bar  760 T orr  101325 P a‬לחץ אטמוספירי ‪‬‬
‫‪atm‬‬
‫‪P ‬‬
‫‪ N  6.022  10 23‬מול=כמות חומר הזהה למספר שינוי של כמות החומר (‪)n=const‬‬
‫‪A‬‬
‫לחץ‪:‬‬
‫‪6‬‬
‫‪1‬‬
‫‪P V  const‬‬
‫‪V‬‬
‫מספר אבוגדרו‪ :‬מספר חלקיקים במול אחד‪.‬‬
‫‪m olecules‬‬
‫‪m ol‬‬
‫‪PV  nRT‬‬
‫‪6‬‬
‫‪1‬‬
‫‪Pa‬‬
‫]‪C‬‬
‫‪0‬‬
‫‪J‬‬
‫‪m3‬‬
‫‪1 Pa  1‬‬
‫‪mmHg‬‬
‫‪‬‬
‫[ ‪T [k ]  T‬‬
‫אנרגיה‪:‬‬
‫‪3‬‬
‫‪3‬‬
‫‪Kgm‬‬
‫‪‬‬
‫‪sec 2‬‬
‫‪N  m‬‬
‫‪‬‬
‫‪‬‬
‫‪T orr‬‬
‫‪1m  1 0 0 0 L  1 0 0 0 d m  1 0‬‬
‫‪2‬‬
‫= ‪1 atm‬‬
‫‪J‬‬
‫‪3‬‬
‫לחצים חלקיים וחוק דלתון‪:‬‬
‫חוק דלתון‪ :‬הלחץ של תערובת גזים אידיאלים הוא סכום‬
‫הלחצים החלקיים של כל גז‪ .‬הלחץ החלקי של גז מוגדר כלחץ‬
‫שהגז היה יוצר אם הוא היה ממלא את נפח המיכל לבדו‪.‬‬
‫‪1 L  1000 cm‬‬
‫‪1cal  4.184 J‬‬
‫‪1 L  a tm  2 4 .2 ca l  1 0 1 .3 2 5 J‬‬
‫‪erg‬‬
‫‪7‬‬
‫שינוי מספר החלקיקים ללא שינוי של טמפרטורה ולחץ‬
‫יגרור שינוי נפח פרופורציונלי‪.‬‬
‫נפחים שווים של גזים שונים הנמצאים באותה‬
‫טמפרטורה ואותו לחץ יכלו את אותו מספר של‬
‫חלקיקים‪.‬‬
‫‪ni‬‬
‫שבר מולי‪:‬‬
‫‪1 J  10‬‬
‫‪n tot‬‬
‫‪ X i ‬הלחץ החלקי‪:‬‬
‫‪Pi  X i Ptot‬‬
‫גז ריאלי – מודל ון דר ואלס‬
‫תנאי ‪:STP‬‬
‫‪C‬‬
‫תנאי ‪:SATP‬‬
‫‪0‬‬
‫הרעיון‪ :‬כוחות המשיכה בין מולקולות גורמות בסופו של דבר‬
‫להתנזלות (עיבוי)‪ .‬יש צורך במודל אשר כולל מעבר פאזה מגז‬
‫לנוזל‪.‬‬
‫כתוצאה מדחיסה‪ ,‬גז ריאלי עובר למצב צבירה נוזלי‪ .‬בטמפ'‬
‫‪P  1 a tm , T  2 7 3 K  0‬‬
‫‪C‬‬
‫‪0‬‬
‫‪P  1 a tm , T  2 9 8 .1 5 K  2 5‬‬
‫משקל מולקולארי‪M w  x a   a  Aw  x  m ol :‬‬
‫גבוהות יותר מ‪ TC-‬למולקולות גז יש אנרגיה קינטית כה‬
‫גבוהה שהקשר בין המולקולות לא יכול להיווצר ולכן הוא לא‬
‫‪gr‬‬
‫צפיפות‪:‬‬
‫‪MW P‬‬
‫מתנזל ב‪. TC  T -‬‬
‫‪ ‬‬
‫‪RT‬‬
‫‪-b‬נפח עצמי‪ :‬נפח הנתפס ע"י מול אחד של מולקולת גז במצב‬
‫נוזלי או מוצק‪.‬‬
‫‪RT‬‬
‫‪V b‬‬
‫‪RT‬‬
‫‪b  P ‬‬
‫‪V ‬‬
‫‪P‬‬
‫‪ -a‬עקב משיכה של מולקולות הגז אחת לשנייה‪ ,‬הלחץ‬
‫האפקטיבי המופעל על דפנות הכלי קטן ביחס ללחץ של גז‬
‫אידיאלי (בו אין משיכה או דחייה)‪.‬‬
‫‪a ‬‬
‫‪‬‬
‫‪P ‬‬
‫‪ Vm  b   RT‬‬
‫‪Vm ‬‬
‫‪‬‬
‫‪2‬‬
‫פקטור הקומפרסיה‪ :‬דרך לתאר כמה גז חורג‬
‫מהתנהגות של גז אידיאלי‪ .‬הסטייה מאופיינת‬
‫ע"י יחס נפחים מולריים‪.‬‬
‫טמפ' בוייל‪ :‬טמפרטורה בה הגז הכי דומה לגז אידיאלי‪.‬‬
‫‪a‬‬
‫‪2‬‬
‫‪V‬‬
‫‪‬‬
‫‪RT‬‬
‫‪P ‬‬
‫‪V b‬‬
‫‪an ‬‬
‫‪‬‬
‫‪P‬‬
‫‪  V  b   nR T‬‬
‫‪V ‬‬
‫‪‬‬
‫‪2‬‬
‫‪2‬‬
‫פרמטרים קריטיים‪ :‬נקודת אוכף=נגזרת ‪ 1‬ו‪ 2-‬מתאפסות‪.‬‬
‫‪a‬‬
‫‪2‬‬
‫‪27 b‬‬
‫‪Pc ‬‬
‫‪V c  3b‬‬
‫‪8a‬‬
‫‪27 R b‬‬
‫‪Tc ‬‬
‫‪1‬‬
‫©ענת עציון‬
‫כימיה פיסיקלית ‪1‬ב (‪ – )105421‬חורף תשע"ב‬
‫החוק הראשון – חוק שימור אנרגיה‬
‫עבודה‪ ,‬חום ואנרגיה‬
‫אם לא הועבר חום ולא התבצעה עבודה‪ -‬האנרגיה נשמרת‪.‬‬
‫מערכת תרמודינמית‪ :‬כמות חומר בעלת מסה וזהות קבועות‪,‬‬
‫עליה ממוקדת תשומת הלב‪ .‬כל אשר מחוץ למערכת נקרא‬
‫הסביבה‪ .‬המערכת מופרדת מהסביבה ע"י גבולות‪ ,‬אמיתיים‬
‫או דמיוניים‪.‬‬
‫‪E  W  Q‬‬
‫תהליך איזותרמי‪ T  const :‬לחץ ונפח משתנים‪.‬‬
‫מערכת ‪ +‬סביבה = יקום‬
‫מערכת מבודדת‪ :‬אין החלפת אנרגיה בצורת חום או‬
‫חלקיקים‪.‬‬
‫מערכת סגורה‪ :‬מסוגלת להחליף אנרגיה עם הסביבה אך אין‬
‫מעבר חלקיקים‪.‬‬
‫מערכת פתוחה‪ :‬יש החלפת אנרגיה והחלפת חלקיקים‪.‬‬
‫‪E  0  W  Q‬‬
‫תהליך איזוכורי‪ V  const :‬לחץ וטמפרטורה משתנים‪.‬‬
‫‪W  0  E  Q‬‬
‫אנרגיה‪ :‬פונקצית מצב‪ E  E 2  E1 .‬‬
‫תהליך איזובארי‪ P  const :‬נפח וטמפרטורה משתנים‪.‬‬
‫שינוי אנרגיה מורכב משינוי טמפרטורה ושינוי נפח‪:‬‬
‫‪H  Q‬‬
‫‪ E ‬‬
‫‪ E ‬‬
‫‪dE  ‬‬
‫‪ dt  ‬‬
‫‪ dv‬‬
‫‪‬‬
‫‪T‬‬
‫‪‬‬
‫‪V‬‬
‫‪ V T‬‬
‫אנרגיה קינטית‪nR T :‬‬
‫‪3‬‬
‫‪2‬‬
‫תהליך לא הפיך‪W   Pext  V :‬‬
‫בזמן התהליך‪ ,‬צפיפות הגז לא אחידה‪.‬‬
‫(ככל שיש יותר שלבים‪ ,‬מתבצעת יותר עבודה)‬
‫תהליך הפיך‪ :‬מעגלי‪ ,‬מורכב מאינסוף שלבים‪ .‬מינימום‬
‫עבודה‪ .‬הלחץ החיצוני כל‪-‬הזמן בש"מ עם הלחץ הפנימי‪.‬‬
‫‪EK ‬‬
‫עבודה‪ :‬פנקצית מסלול‪ .‬כמות האנרגיה המועברת למערכת‬
‫בשל הפעלת כוח לאורך מסלול כלשהו‪ .‬רק בזמן תהליך‪.‬‬
‫דחיסה‪-‬קבלת עבודה‪ .‬התפשטות‪ -‬המערכת עושה עבודה‪.‬‬
‫חום‪ :‬מעבר אנרגיה מגוף חם לגוף קר עד שוויון טמפרטורות‪.‬‬
‫‪Vf ‬‬
‫‪  nR T ln ‬‬
‫‪‬‬
‫‪ Vi ‬‬
‫‪ – W > 0‬עבודה שנעשית ע"י המערכת (על הסביבה)‬
‫‪ – W < 0‬עבודה שנעשית ע"י הסביבה (על המערכת)‬
‫‪ – Q > 0‬חום שנקלט במערכת‬
‫‪ – Q < 0‬חום שהמערכת פולטת לסביבה‬
‫‪‬‬
‫‪W‬‬
‫בהתפשטות‪:‬‬
‫תהליך אדיאבטי‪ Q  0 :‬נפח‪ ,‬לחץ וטמפרטורה משתנים‪.‬‬
‫גבול דיאתרמי‪ :‬מעביר חום‪ .‬גבול אדיאבטי‪ :‬לא מעביר חום‪.‬‬
‫‪ E  W  CV  T   P  V‬‬
‫תהליך הפיך‪:‬‬
‫אנתלפיה‪ :‬הפוטנציאל התרמודינמי‪ .‬בתהליכים המתרחשים‬
‫בלחץ קבוע‪ ,‬השינוי באנתלפיה נותן את כמות החום שזרמה‬
‫אל המערכת (או ממנה‪ ,‬אם השינוי שלילי)‪.‬‬
‫(ניתן לחשב ‪  H‬גם בלחץ לא קבוע‪ ,‬אבל אז‪.  H  Q :‬‬
‫‪H  E    PV‬‬
‫בדחיסה‪:‬‬
‫‪  1‬‬
‫‪‬‬
‫‪H  E  PV‬‬
‫‪P1V1  P2V 2‬‬
‫‪nR‬‬
‫‪ V  CV‬‬
‫‪‬‬
‫‪ 1 ‬‬
‫‪T1  V 2 ‬‬
‫‪T2‬‬
‫‪‬‬
‫‪ 1‬‬
‫‪ T 2V 2‬‬
‫‪1 ‬‬
‫‪‬‬
‫‪ T 2 P2‬‬
‫‪ 1‬‬
‫‪1 ‬‬
‫‪T1V1‬‬
‫‪‬‬
‫‪T1 P1‬‬
‫קיבול חום‪ :‬כמות החום הדרושה כדי לחמם מערכת במעלה‬
‫אחת‪.‬‬
‫‪ H ‬‬
‫‪H  C p T  C P  ‬‬
‫בלחץ קבוע‪ :‬‬
‫‪ T  P‬‬
‫‪ E ‬‬
‫‪ E  CV  T  CV  ‬‬
‫בנפח קבוע‪ :‬‬
‫‪  T V‬‬
‫גז אידיאלי‪C P  C V  nR :‬‬
‫‪‬‬
‫יחס קיבולי חום‪:‬‬
‫‪nR‬‬
‫‪3‬‬
‫‪2‬‬
‫‪nR C V ‬‬
‫‪5‬‬
‫‪2‬‬
‫‪CP ‬‬
‫‪CP‬‬
‫‪CV‬‬
‫אנרגיה פנימית של גז אידיאלי רב‪-‬אטומי‪ :‬האנרגיה‬
‫הקינטית היא רק חלק מהאנרגיה הפנימית של מולקולות רב‪-‬‬
‫אטומיות‪ .‬בנוסף לאנרגיה הקינטית קיימות אנרגיות של‬
‫דרגות חופש פנימיות כגון‪ :‬רוטציה וויברציה‪.‬‬
‫‪nR T‬‬
‫‪7‬‬
‫‪2‬‬
‫‪E tot  E kin  E rot  E vib ‬‬
‫‪nR T‬‬
‫‪nR T‬‬
‫‪nR T‬‬
‫‪3‬‬
‫‪2‬‬
‫‪0‬‬
‫©ענת עציון‬
‫כימיה פיסיקלית ‪1‬ב (‪ – )105421‬חורף תשע"ב‬
‫החוק השני ‪ -‬אנטרופיה‬
‫תרמוכימיה‬
‫תהליך מחזורי שהתוצאה היחידה שלו הינה מעבר חום‬
‫מטפרטורה אחת לטמפרטורה גבוהה יותר אינו אפשרי‬
‫תהליך ספונטני במערכת מבודדת‪:‬‬
‫בהתפשטות גז אידיאלי במערכת מבודדת‪ ,‬אנרגית הגז לא‬
‫תלוייה בנפח ולכן הכוח המניע את התהליך אינו אנרגיה‬
‫מועדפת של המצב הסופי‪.‬‬
‫מצב התחלתי‪ :‬המערכת עם מחיצה והגז מצוי בחצי אחד‪.‬‬
‫מסירים את המחיצה‬
‫מצב סופי‪ :‬הגז תופס את כל‬
‫הנפח הזמין במערכת‪.‬‬
‫מדוע מולקולות הגז לא‬
‫מסתדרות בחצי מהנפח?‬
‫תשובה‪ :‬מספר הדרכים‬
‫השונות (‪ )Ω‬בהן מולקולות יכולות להסתדר בנפח ‪ V‬גדול‬
‫בהרבה ממספר הדרכים השונות להסתדר בחצי נפח‪.‬‬
‫מצב סופי מסתבר יותר‬
‫הסתברות ומספר מולקולות‪:‬‬
‫אם במערכת מתרחשת תגובה כימית‪ ,‬שינוי ההרכב מתלווה‬
‫בהחלפת חום בין המערכת לבין הסביבה‪.‬‬
‫בלחץ חיצוני קבוע‪Q reaction   H reaction :‬‬
‫אנתלפיית תגובה‪T  2 9 8 K , P  1 a tm   H 2 9 8 :‬‬
‫תגובה אקזותרמית‪ :‬פולטת חום לסביבה‪.‬‬
‫תגובה אנדותרמית‪ :‬קולטת חום מהסביבה‪.‬‬
‫תגובת היווצרות‪ :‬בצד שמאל נמצאים יסודות במצבם הטבעי‬
‫ובצד ימין נמצא מול של תרכובת‪ .‬מלווה בחום היווצרות‪.‬‬
‫אנתלפיית יסודות‪ :‬מוגדרת כאפס‪.‬‬
‫חוק הס‪ :‬השינוי הכולל בחום המלווה תגובה כימית‪ ,‬אינו‬
‫תלוי במספר השלבים של התגובה‪.‬‬
‫‪‬‬
‫החלפת כיוון תגובה‪ -‬החלפת סימן‬
‫‪‬‬
‫הכפלת תגובה בקבוע‪ -‬הכפלת אנתלפייה בקבוע‪.‬‬
‫הסתברות למולקולה אחת להימצא בחצי נפח‪:‬‬
‫הסתברות לשתי מולקולות‪:‬‬
‫‪1‬‬
‫‪4‬‬
‫‪2‬‬
‫הסתברות למצוא ‪ N A‬חלקיקים‪:‬‬
‫‪  H‬עבור תנאי ‪ .)T=298K( SATP‬כדי לדעת גם‬
‫חום משתחרר בתגובה בטמפרטורה שונה‪:‬‬
‫‪T2‬‬
‫‪dT‬‬
‫‪P‬‬
‫‪ C‬‬
‫‪ 0‬‬
‫‪6.0210‬‬
‫‪1‬‬
‫‪  ‬‬
‫‪2‬‬
‫‪‬‬
‫‪‬‬
‫‪P NA‬‬
‫ההסתברות למולקולות גז להימצא לא בכל הנפח הזמין‬
‫שואפת לאפס ככל שמספר המולקולות גדל‪.‬‬
‫מצב שיווי‪-‬המשקל החדש‪ :‬המצב הסופי‪ -‬בעל ההסתברות‬
‫הגבוהה ביותר‪.‬‬
‫חוק שני‪ :‬כל תהליך ספונטני המתרחש ביקום חייב להגדיל‬
‫את אי‪-‬הסדר שלו‪ ,‬דהיינו‪ ,‬מספר המצבים הזמינים לאטומים‬
‫ומולקולות ביקום‪.‬‬
‫ניסוח נוסף‪ :‬כל תהליך שמתרחש באופן ספונטני במערכת‬
‫כלשהי (לאו דווקא במערכת מבודדת) חייב להגדיל את אי‪-‬‬
‫הסדר של היקום‪.‬‬
‫מספר המצבים בהם מולקולות יכולות להסתדר פרופורציוני‬
‫לנפח המערכת בחזקת מספר החלקיקים‪:‬‬
‫תלות של אנתלפיית התגובה ב‪ :T-‬טבלאות תרמודינמיות‬
‫מגדירות‬
‫‪2‬‬
‫‪V‬‬
‫‪P  2   P 1  ‬‬
‫‪23‬‬
‫‪f‬‬
‫‪1‬‬
‫‪‬‬
‫‪V /2‬‬
‫‪P 1  ‬‬
‫‪ H T2   H T1 ‬‬
‫‪T1‬‬
‫‪ C P  C P  products   C P  reactants ‬‬
‫‪N‬‬
‫‪ -m‬מסה של המולקולה ‪ -T‬טמפרטורה‬
‫‪V‬‬
‫‪ -V   const  m , T ‬נפח ‪-N‬מספר החלקיקים‬
‫!‪N‬‬
‫אנטרופיה‪ :‬פונקציה המודדת את אי הסדר במערכת‪.‬‬
‫‪R  N AK B‬‬
‫‪J‬‬
‫‪K‬‬
‫‪ 23‬‬
‫‪K B  1.38  10‬‬
‫‪S  K B ln   ‬‬
‫‪ ‬במערכת מבודדת‪ ,‬כל שינוי חייב להגדיל את אנטרופיית‬
‫המערכת או להשאיר אותה קבועה‪ ,‬היא אף‪-‬פעם לא‬
‫קטנה‪.‬‬
‫‪ ‬כל תהליך ספונטני בלתי הפיך מגדיל את אנטרופית‬
‫היקום‪.‬‬
‫‪1‬‬
‫©ענת עציון‬
‫כימיה פיסיקלית ‪1‬ב (‪ – )105421‬חורף תשע"ב‬
‫פיתוח מהחוק הראשון (החוק המשותף)‪:‬‬
‫שינוי באנטרופיה‬
‫‪dE   Q   W   Q  Pext dV  T dS  Pext dV‬‬
‫‪V ‬‬
‫כתלות במספר החלקיקים‪ S  N  K B  ln  2  :‬‬
‫‪ V1 ‬‬
‫‪dV‬‬
‫עבור תהליך הפיך‪:‬‬
‫בכל תהליך ספונטני‪ S univ  0 :‬‬
‫‪P‬‬
‫‪V2‬‬
‫‪T‬‬
‫‪dV‬‬
‫‪dE ‬‬
‫‪V1‬‬
‫בכל תהליך הפיך‪ S u n iv   S sys   S su rr  0 :‬‬
‫‪ ‬תהליך שמבוצע על הסביבה (‪ )surr‬הוא תמיד הפיך כי‬
‫הסביבה היא אינסופית‬
‫‪ Q sys‬‬
‫אי‪-‬שיוויון קלאוזיוס‪:‬‬
‫‪ Q rev‬‬
‫מעבר פאזה‪:‬‬
‫‪ V2 ‬‬
‫‪‬‬
‫‪ V1 ‬‬
‫פיתוח מאיזותרמי הפיך‪:‬‬
‫‪ E  0  Q  W  nR T ln ‬‬
‫‪T‬‬
‫‪E2‬‬
‫‪T‬‬
‫‪dS sys ‬‬
‫‪ S tran ‬‬
‫‪Ttran‬‬
‫‪1‬‬
‫‪ ds ‬‬
‫‪S ‬‬
‫‪E1‬‬
‫‪T‬‬
‫התפשטות איזותרמית‪T  const :‬‬
‫‪Q sys‬‬
‫‪ H tran‬‬
‫‪T‬‬
‫‪ S sys ‬‬
‫‪S ‬‬
‫‪Ttran‬‬
‫שינוי טמפרטורה בלחץ קבוע‪P  const :‬‬
‫‪C P dT‬‬
‫‪ V2 ‬‬
‫‪ V   S  R ln  V1 ‬‬
‫‪ R T ln  2     ‬‬
‫‪ Q rev  T  S‬‬
‫‪ V1 ‬‬
‫‪T‬‬
‫‪Q rev‬‬
‫‪T2‬‬
‫‪‬‬
‫‪‬‬
‫‪dH‬‬
‫‪T‬‬
‫‪T1‬‬
‫‪T2‬‬
‫‪‬‬
‫‪ S sys ‬‬
‫‪T1‬‬
‫‪ T2 ‬‬
‫גז אידיאלי (‪ CP‬לא תלוי ב‪ :)T-‬‬
‫‪ T1 ‬‬
‫‪ S sys  C P ln ‬‬
‫‪dS ‬‬
‫דיפרנציאל נכון גם בתהליך לא הפיך‪:‬‬
‫‪T‬‬
‫נוסחאות לתהליך איזותרמי הפיך ולא הפיך (גז אידיאלי)‪:‬‬
‫בסביבה‬
‫התהליך הוא‬
‫תמיד הפיך‬
‫‪‬‬
‫‪T‬‬
‫תמיד מתקיים‪ S u n iv   S sys   S su rr :‬‬
‫‪Q‬‬
‫‪P‬‬
‫‪dE‬‬
‫‪V ‬‬
‫‪Q‬‬
‫‪  S sys  rev  n R ln  2 ‬נוסחה שתמיד‬
‫‪T‬‬
‫נכונה לסביבה‬
‫‪ V1 ‬‬
‫‪Q surr‬‬
‫‪‬‬
‫‪ V2 ‬‬
‫‪  S surr ‬‬
‫‪T   S surr   n R ln ‬‬
‫‪‬‬
‫‪‬‬
‫‪ V1 ‬‬
‫‪Q‬‬
‫‪‬‬
‫‪‬‬
‫‪Q‬‬
‫‪sys‬‬
‫‪ surr‬‬
‫הערה‪ :‬מכיוון שהמצב ההתחלתי והסופי של הפיך ולא הפיך‬
‫זהה‪ ,‬ניתן גם בלא הפיך להשתמש באותה הנוסחה‪.‬‬
‫שינוי טמפרטורה בנפח קבוע‪V  const :‬‬
‫‪C V dT‬‬
‫‪T‬‬
‫‪T2‬‬
‫‪‬‬
‫‪T1‬‬
‫‪‬‬
‫‪dE‬‬
‫‪T‬‬
‫‪T2‬‬
‫‪‬‬
‫‪ S sys ‬‬
‫‪T1‬‬
‫‪ T2 ‬‬
‫גז אידיאלי (‪ CV‬לא תלוי ב‪ :)T-‬‬
‫‪ T1 ‬‬
‫שינוי אנטרופיה של גז אידיאלי (שימוש בחוק המשותף)‪:‬‬
‫‪ S sys  C V ln ‬‬
‫‪dV‬‬
‫‪nR‬‬
‫‪V‬‬
‫‪V2‬‬
‫‪‬‬
‫‪V1‬‬
‫‪dT ‬‬
‫‪CV‬‬
‫‪T‬‬
‫‪T2‬‬
‫‪‬‬
‫‪T1‬‬
‫‪ dE  C V dT‬‬
‫‪ S ‬‬
‫‪‬‬
‫‪ P V  nR T‬‬
‫‪T ‬‬
‫‪V ‬‬
‫‪  S  C V ln  2   nR ln  2 ‬‬
‫‪ T1 ‬‬
‫‪ V1 ‬‬
‫שינוי אנטרופיה כפונקציה של ‪ P‬ו‪( T-‬בגז אידיאלי)‪:‬‬
‫‪T ‬‬
‫‪P ‬‬
‫‪ S sys  C P ln  2   nR ln  2 ‬‬
‫‪ T1 ‬‬
‫‪ P1 ‬‬
‫שינוי אנטרופיה בלחץ וטמפרטורה קבועים‪:‬‬
‫‪ H surr‬‬
‫‪T‬‬
‫‪ S sys ‬‬
‫‪5‬‬
‫©ענת עציון‬
‫כימיה פיסיקלית ‪1‬ב (‪ – )105421‬חורף תשע"ב‬
‫אנרגיה חופשית‬
‫מחזור קרנו‬
‫מכונת חום‪:‬‬
‫מתקן היוצר עבודה מחום בתהליך מחזורי‪ .‬בצורה פשטנית‬
‫זוהי מערכת הכוללת גז (לאו דווקא אידיאלי) אשר כלוא‬
‫מתחת לבוכנה ועובר מספר תהליכי התפשטות ודחיסה‬
‫לסירוגין ובעזרתם עבודה הופכת לחום ולהפך‪.‬‬
‫‪ 4‬תהליכים עוקבים‪:‬‬
‫‪ .1‬התפשטות איזותרמית הפיכה‪Q  0 , W  0 .‬‬
‫‪.2‬‬
‫התפשטות אדיאבטית הפיכה‪Q  0 , W  0 .‬‬
‫‪.3‬‬
‫דחיסה איזותרמית הפיכה‪.‬‬
‫‪Q  0, W  0‬‬
‫‪ .4‬דחיסה אדיאבטית הפיכה‪.‬‬
‫באופן סכמטי ניתן לתאר את‬
‫‪Q  0, W  0‬‬
‫התהליך הנ"ל כחום ‪ Q h‬הזורם‬
‫מאמבט חם דרך מכונת חום‪.‬‬
‫חום זה מתפצל לעבודה שמערכת‬
‫מבצעת על הסביבה ושאר החום‬
‫השימוש בעלית אי‪-‬הסדר של היקום‬
‫לבדיקת הספונטניות של תגובה או תהליך אינו נוח כי הוא‬
‫דורש שני חישובים נפרדים‪.  S sys ,  S surr :‬‬
‫נוח יותר להגדיר פונקצית מצב חדשה שהיא תכונה של‬
‫המערכת בלבד ושתשמש כקריטריון לספונטניות‪.‬‬
‫אנרגיה חופשית של הלמהולץ‪A  E  T S :‬‬
‫אנרגיה חופשית של גיבס‪G  H  T S :‬‬
‫‪G  H  T S‬‬
‫בנפח וטמפרטורה קבועים‪ S univ  0   A  0 :‬‬
‫בלחץ וטמפרטורה קבועים‪:‬‬
‫‪Q 34‬‬
‫‪T3‬‬
‫‪‬‬
‫‪T1‬‬
‫‪Q h  0, Q c  0, Q c  Q h‬‬
‫‪V ‬‬
‫‪V ‬‬
‫גז אידיאלי‪ S tot  nR ln  2   nR ln  3   0 :‬‬
‫‪ V1 ‬‬
‫‪ V4 ‬‬
‫ניצולת של מכונת חום‪:‬‬
‫‪Tc‬‬
‫‪  1‬‬
‫‪Th‬‬
‫‪nR T ln  V 4 V 3 ‬‬
‫‪nR T ln  V 2 V1 ‬‬
‫‪ 1‬‬
‫‪ S univ  0   G  0‬‬
‫‪dG   SdT  V dP‬‬
‫‪ E  0  W tot   Q tot    Q h  Q c   0‬‬
‫‪Q12‬‬
‫‪Qc‬‬
‫‪Qh‬‬
‫‪W tot‬‬
‫‪Qh  Qc‬‬
‫‪dA   SdT  P dV‬‬
‫לכל תגובה ניתן לחשב‬
‫עבור תהליך הפיך‪ A  0 :‬‬
‫‪ ,‬כאשר‬
‫עבור תהליך ספונטני‪  A  0 :‬התגובה אינה אפשרית‬
‫עבור תהליך ספונטני‪ -‬אנטרופית היקום מגיעה למקסימום‬
‫האפשרי ולכן זהו מינימום לאנרגיה חופשית‪.‬‬
‫חישוב העבודה המקסימאלית המתבצעת ע"י המערכת‪:‬‬
‫‪ E  T S  W   E  T S  W   A  W‬‬
‫עבודה הפיכה היא המקסימאלית שניתן להפיק מהמערכת‬
‫תלות של ‪ G‬בטמפרטורה ולחץ‪ G   S  T  V  P :‬‬
‫‪‬‬
‫‪ G ‬‬
‫‪‬‬
‫‪ V‬‬
‫‪ P T‬‬
‫‪Qh‬‬
‫‪ 1‬‬
‫‪A  E  T S‬‬
‫ב‪:T=const-‬‬
‫הגדלת אנטרופית היקום גורמת להקטנה האנרגיה החופשית‬
‫‪ Q c‬מסולק לאמבט הקר‪.‬‬
‫‪ S tot ‬‬
‫‪  S univ‬כקריטריון‬
‫‪ G ‬‬
‫‪‬‬
‫‪  S‬‬
‫‪ T  P‬‬
‫‪ ‬‬
‫‪Qh‬‬
‫(כמה עבודה הפקנו אל מול החום שלקחנו מהמאגר החם)‪.‬‬
‫ניצולת ת‪.‬הפיך=ניצולת קרנו=ניצולת מקסימאלית‬
‫ניצולת תהליך הפיך > ניצולת תהליך לא הפיך‬
‫מחזור קרנו בכיוון ההפוך‪ -‬משאבת חום‪:‬‬
‫אם נפעיל את רצף תהליכי קרנו‬
‫בכיוון ההפוך נקבל משאבת חום‬
‫מהמאגר הקר למאגר החם ע"י‬
‫הפעלת עבודה‪ .‬זה מתקן הפועל‬
‫"נגד" זרימה טבעית של החום‪.‬‬
‫נבדיל בין שני המקרים‪:‬‬
‫‪ .1‬משקיעים עבודה כדי להוציא חום מהאמבט הקר‪.‬‬
‫‪ .2‬משקיעים עבודה כדי להכניס חום לאמבט החם‪.‬‬
‫חום זורם מגוף חם לקר כי אז הוא מגדיל את אנטרופית‬
‫היקום (החוק השני מדבר על כיווניות בניגוד לחוק הראשון)‪.‬‬
‫‪P2‬‬
‫כאשר הטמפרטורה קבועה‪:‬‬
‫‪ V dP‬‬
‫‪G ‬‬
‫‪P1‬‬
‫מקרים פרטיים‪:‬‬
‫‪)1‬‬
‫נוזלים ומוצקים‪ -‬הנפח לא תלוי בלחץ‪ G  V  P :‬‬
‫‪)2‬‬
‫‪ P2 ‬‬
‫גז אידיאלי‪ -‬‬
‫‪ P1 ‬‬
‫‪ G  nRT ln ‬‬
‫תלות ‪ ∆G‬בטמפרטורה‪ -‬משוואת גיבס‪-‬הלמהולץ‪:‬‬
‫‪1 ‬‬
‫‪‬‬
‫‪ 1‬‬
‫‪ H ‬‬
‫‪ G  T1 ‬‬
‫‪‬‬
‫‪ G  T2 ‬‬
‫‪‬‬
‫‪ T2 T1 ‬‬
‫בדומה לשינוי באנלפיה‪ ,‬שינוי באנרגית‬
‫גיבס תלוי בטמפרטורה‪ ,‬כי חומרים‬
‫שונים מגיבים באופן שונה לשינוי‬
‫טמפרטורה ולכן הפרש באנרגיה חופשית‬
‫משתנה‪.‬‬
‫‪T1‬‬
‫‪T2‬‬
‫מניחים כי ‪∆H‬‬
‫לא תלוי ב‪T-‬‬
‫‪4‬‬
‫©ענת עציון‬
‫כימיה פיסיקלית ‪1‬ב (‪ – )105421‬חורף תשע"ב‬
‫מעברי פאזה‬
‫פאזה‪ :‬מצב צבירה של חומר בעל גבולות מוגדרים ותכונות‬
‫אחידות בתוך הגבולות‪.‬‬
‫מעבר פאזה‪ :‬מעבר ממוצק לנוזל (התכה) ומנוזל לגז (אידוי)‬
‫דורש השקעת אנרגיה‪ .‬התהליך ההפוך (קיפאון ועיבוי)‬
‫משחרר אותה כמות אנרגיה לסביבה‪.‬‬
‫מוצק ←נוזל‪ ,‬אנתלפית התכה‪ H melt ,‬‬
‫נוזל←גז‪ ,‬אנתלפית אידוי‪ H vap ,‬‬
‫מוצק←גז‪ ,‬אנתלפית המראה‪ H sub ,‬‬
‫טמפ' המערכת כתלות בכמות החום המועברת מהסביבה‪:‬‬
‫פאזות דחוסות‪ :‬נוזלים ומוצקים‪ .‬להבדיל מהפאזה הגזית‬
‫הדלילה‪.‬‬
‫המצב המוצק‪ -‬גיבוש והיתוך‪ :‬כאשר מקררים נוזל חלה‬
‫ירידה באנרגיה הקינטית של מולקולות החומר‪ .‬הטמפ' יורדת‬
‫עד נקודת הקיפאון של החומר‪ .‬טמפ' החומר אינה משתנה‬
‫במהלך הגיבוש אך נפלט חום לסביבה‪ .‬כמות החום הנפלטת‬
‫למול חומר נקראת חום הגיבוש של החומר‪ .‬התהליך ההפוך‬
‫לגיבוש נקרא היתוך‪.‬‬
‫המצב הנוזלי‪-‬אידוי ועיבוי‪ :‬באידוי חלק מהמולקולות בעלות‬
‫אנרגיה מספיק גדולה להתגבר על כוחות המשיכה הבין‪-‬‬
‫מולקולאריים והן עוזבות את פאזת הנוזל ועוברות לפאזה‬
‫הגזית בתהליך האידוי‪ .‬ואז חלה ירידה באנרגיה הקינטית‬
‫הממוצעת של המולקולות שנשארו בנוזל‪ -‬הנוזל מתקרר‪ ,‬ואז‬
‫חום עובר מהסביבה לכלי שהטמפ' שלו ירדה‪ .‬מעבר החום‬
‫גורם לכך ששוב יהיו מולקולות בעלות אנ' גבוהה שיעברו‬
‫אידוי‪ .‬כמות החום הדרושה לאידוי מול אחד של נוזל בטמפ'‬
‫הנתונה‪ ,‬נקראת‪ :‬חום אידוי מולארי או אנתלפיית אידוי של‬
‫נוזל‪ .‬התהליך ההפוך נקרא‪ :‬עיבוי‪ ,‬מולקולות מאבדות‬
‫אנרגיה ולכן משתחרר חום‪.‬‬
‫בהתכה (‪ -)Tm‬נוזל ומוצק נמצאים בש"מ אחד עם השני בכלי‪.‬‬
‫באידוי (‪ -)Tb‬גז ונוזל נמצאים בש"מ אחד עם השני בכלי‪.‬‬
‫דיאגרמת פאזות‪ :‬ערכו ניסויים רבים ובהם קבעו טמפ' רתיכה‬
‫וקיפאון כתלות בלחץ החיצוני‪ .‬כתוצאה מהניסויים התקבל‬
‫גרף של דיאגרמת פאזות‪ -‬אוסף נקודות ש"מ בין ‪ 3‬הפאזות‪.‬‬
‫כל נקודה על הקו‬
‫מסמנת נקודת ש"מ‬
‫ובה קיים שוויון‬
‫פוטנציאלים כימיים‪.‬‬
‫‪H 2 O liq  H 2 O gas ;  H  0‬‬
‫‪H 2 O gas  H 2 O liq ;  H  0‬‬
‫‪H‬‬
‫‪S‬‬
‫‪P‬‬
‫לחץ אדים‪ :‬בתהליך האידוי‪ ,‬אם הכלי פתוח המולקולות‬
‫יתרחקו ולא יחזרו יותר לנוזל‪ ,‬אם הכלי סגור‪ ,‬חלק משוואת קלפרון‪:‬‬
‫‪T‬‬
‫‪V‬‬
‫‪T V‬‬
‫מהמולקולות יחזרו לפאזה הנוזלית‪ .‬במצב ש"מ קצב האידוי‬
‫שווה לקצב העיבוי ולכן הלחץ בתוך הכלי לא משתנה‪ .‬זהו שיפוע בכל נקודה המפרידה בין פאזות (כך ניתן לחשב שיפוע)‪.‬‬
‫לחץ האדים של הנוזל‪.‬‬
‫‪H m‬‬
‫‪ V m  V liq  V solid  S ‬‬
‫מעבר ‪:solid↔liquid‬‬
‫הערה‪ :‬לחץ האדים תלוי בטמפ' בלבד (ולא ב‪ V-‬או ‪.)P‬‬
‫‪Tm‬‬
‫נקודת רתיכה נורמלית‪ :‬טמפ' בה לחץ אדים= ‪ 1‬אטמ'‪.‬‬
‫הנקודה הקריטית‪ :‬אם מחממים נוזל בכלי סגור‪ ,‬לחץ האדים‬
‫הולך וגדל עד הגבול שנקרא‪ -‬הנקודה הקריטית‪ ,‬טמפרטורה ‪ Tm  2  ‬‬
‫‪H m‬‬
‫‪p 2  p1 ‬‬
‫‪ln ‬‬
‫בה לא ניתן להבדל בין נוזל לגז‪ .‬הטמפ'‪ ,‬הלחץ והנפח הסגולי ‪‬‬
‫‪ Vm‬‬
‫בנקודה זו נקראים‪ :‬הטמפ' הקריטית‪ ,‬הלחץ הקריטי והנפח ‪ Tm  1  ‬‬
‫הקריטי‪.‬‬
‫מעבר ‪ liquid↔gas‬ו‪( solid↔gas-‬קלאוזיוס‪-‬קלפרון)‪:‬‬
‫סובלימציה (המראה)‪ :‬מעבר פאזה מוצק ←גז מבלי לעבור‬
‫ואותו דבר נכון‬
‫‪ P2   H sub  1‬‬
‫דרך פאזה נוזלית ‪ .‬קורה עקב לחץ חיצוני נמוך המופעל על ‪1 ‬‬
‫‪‬‬
‫החומר‪ .‬יחסית מעט חומרים עוברים המראה בלחץ של ‪‬‬
‫‪ ln  P   R  T‬גם עבור‬
‫‪‬‬
‫‪ 1 ‬‬
‫‪ sub 1  T sub  2  ‬‬
‫אטמוספירה אחת‪.‬‬
‫‪‬‬
‫‪‬‬
‫משוואה שמתארת‬
‫‪6‬‬
‫©ענת עציון‬
‫כימיה פיסיקלית ‪1‬ב (‪ – )105421‬חורף תשע"ב‬
‫אנרגיה חופשית מולארית= פונטציאל כימי‪:‬‬
‫‪ G‬של קרח לא בהכרח שווה ל‪ G-‬של מים‪ .‬אבל האנרגיה‬
‫החופשית המולרית שלהם שווה זו לזו בשיווי‪-‬משקל‪.‬‬
‫תנאי לשיווי‪-‬משקל‪G w  G ice :‬‬
‫פוטנציאל כימי‪ :‬שווה לאנרגיה חופשית מולארית ‪  G‬‬
‫כל החומרים שואפים למינימום פוטנציאל כימי‪.‬‬
‫שיפוע פוטנציאל כימי כתלות בטמפ'=אנטרופיה מולרית‪:‬‬
‫‪  ‬‬
‫‪‬‬
‫‪  S‬‬
‫‪ T  P‬‬
‫‪S gas  S liq  S solid‬‬
‫כאשר הקווים נחתכים‪ -‬ש"מ‬
‫בין פאזות‪ :‬התכה או רתיחה‪.‬‬
‫טמפ' נמוכות‪ :‬פוט' של מוצק הכי נמוך‪ -‬הפאזה הכי יציבה‪.‬‬
‫המראה‪ :‬נקודת החיתוך בין ‪  solid‬ל‪  g a s -‬אמורה להוביל‬
‫להמראה (סובליציה)‪ .‬אבל כדי‬
‫שזה יקרה‪ ,‬הנקודה צריכה‬
‫להיות יותר נמוכה מכל פוט'‬
‫כימי אחר‪ .‬ניתן להשיג זאת‬
‫ע"י הקטנת לחץ‪d   V dP .‬‬
‫עבור ‪ P‬נמוך יותר ←‬
‫הנקודה המשולשת‪:‬‬
‫בלחץ וטמפ' מסויימים קיים‬
‫מצב של ש"מ בין ‪ 3‬הפאזות‪.‬‬
‫שיפוע פוטנציאל כימי כתלות בלחץ=נפח מולארי‪:‬‬
‫‪  ‬‬
‫‪‬‬
‫‪ V‬‬
‫‪ P T‬‬
‫‪V liq‬‬
‫‪V gas‬‬
‫‪7‬‬
‫©ענת עציון‬
‫כימיה פיסיקלית ‪1‬ב (‪ – )105421‬חורף תשע"ב‬
‫עליה בטמפ' הרתיחה וירידה בטמפ' הקיפאון‪:‬‬
‫תמיסות‬
‫תמיסה‪ :‬תערובת הומוגנית של מספר חומרים שונים‪ ,‬כאשר עליה בטמפ' הרתיחה‪Tb  Tb :‬‬
‫אחר מהם מתפקד כממס (‪ )solvent‬והאחרים כמומס ירידה בנקודת הקיפאון‪T m  T m :‬‬
‫(‪.)solute‬‬
‫ממס‪ :‬החומר שכמותו בתמיסה היא הגדולה ביותר‪.‬‬
‫מומסים‪ :‬כל שאר החומרים בתמיסה‪.‬‬
‫בקורס נתמקד בתמיסות בעלות‪ :‬ממס נדיף ומומס בלתי נדיף‬
‫תכונות קוליגטיביות (מופיעות בו‪-‬זמנית)‪:‬‬
‫הוספת מומס בלתי נדיף לממס נדיף גורמת בו‪-‬זמנית ל‪ 4-‬עליה בטמפ' הרתיחה‪:‬‬
‫תופעות‪:‬‬
‫‪n‬‬
‫*‬
‫‪solute‬‬
‫‪ gas   solution   liq  R T ln  X ‬‬
‫‪X‬‬
‫‪n‬‬
‫‪n‬‬
‫‪ .1‬ירידה בלחץ האדים מעל התמיסה‪.‬‬
‫‪solvent‬‬
‫‪solute‬‬
‫‪ .2‬העלאת טמפרטורת הרתיחה של התמיסה‪.‬‬
‫*‬
‫‪    gas   liq  R T ln  X ‬‬
‫‪ .3‬הורדת טמפרטורת הקיפאון של התמיסה‪.‬‬
‫‪ .4‬הופעת לחץ אוסמוטי‪.‬‬
‫‪   G gas  G liq   G vap   G vap  R T ln  X ‬‬
‫תכונות אלה אינן תלויות בסוג החומר אלא רק בכמות‬
‫המולים שלו‪.‬‬
‫‪ -  G va p‬שינוי אנרגית גיבס בתהליך האידוי‪.‬‬
‫ירידה בלחץ האדים מעל התמיסה‪:‬‬
‫מצד שני‪.  G va p   H va p  T  S va p :‬‬
‫*‬
‫‪ - P‬לחץ האדים של ממס טהור‪.‬‬
‫כששבר מולי של ממס הינו ‪ , X‬התמיסה רותחת בטמפ ‪: Tb‬‬
‫‪- P‬לחץ האדים מעל התמיסה (לאחר הוספת מומס)‪.‬‬
‫לכל גז‪:‬‬
‫‪ gas  P     RT ln  P ‬‬
‫‪ -‬מוגדר עבור ‪P =1‬‬
‫‪ S vap‬‬
‫‪ atm‬ותלוי רק ב‪.T-‬‬
‫‪R‬‬
‫חוק ראול‪- X ( P  P X :‬שבר מולי של הממס)‪.‬‬
‫נדרוש שוויון פוטנציאליים כימיים עבור התמיסה‪:‬‬
‫*‬
‫ב ‪: Tb -‬‬
‫‪ gas   solution    R T ln  P    solution ‬‬
‫‪‬‬
‫‪ H vap‬‬
‫‪‬‬
‫‪R Tb‬‬
‫‪ S vap‬‬
‫‪‬‬
‫‪R‬‬
‫‪‬‬
‫‪ln  X‬‬
‫‪ H vap‬‬
‫‪RTb‬‬
‫כאשר ‪ , X  1‬ממס טהור רותח‬
‫‪ln 1   0 ‬‬
‫*‬
‫‪P X‬‬
‫‪‬‬
‫‪solution‬‬
‫‪  R T ln  X   ‬‬
‫*‬
‫‪ H vap  1‬‬
‫‪1 ‬‬
‫‪  R T ln  P‬‬
‫‪‬‬
‫‪‬‬
‫חיסור שתי המשוואות נותן‪ :‬‬
‫‪ Tb Tb ‬‬
‫‪ liq‬‬
‫‪‬‬
‫‪ln  X‬‬
‫‪R‬‬
‫*‬
‫‪‬‬
‫‪ solution   liq  RT ln  X‬‬
‫*‬
‫‪-‬הפוטנציאל הכימי של‬
‫ובצורה נוספת‪:‬‬
‫ממס טהור‪.‬‬
‫‪‬‬
‫‪R ln  X‬‬
‫‪ H vap‬‬
‫‪1‬‬
‫‪‬‬
‫‪‬‬
‫‪Tb‬‬
‫‪1‬‬
‫‪Tb‬‬
‫הפוטנציאל הכימי של ממס בתמיסה נמוך יותר מאשר‬
‫כשהוא ממס טהור‪ .‬זאת מכיוון ששבר מולי‪:‬‬
‫לחץ אוסמוטי‪:‬‬
‫‪‬‬
‫שינוי הטמפ' קטן‪ Tb  Tb :‬ולכן אפשר לקבל נוסחה פשוטה‪:‬‬
‫כאשר מוסיפים לתוך הצינור מומס בלתי נדיף‪ ,‬המומס‬
‫‪2‬‬
‫‪R Tb‬‬
‫‪n‬‬
‫מתחיל להיכנס לתוך הצינור‪ ,‬ונוצר עמוד נוזל אשר מפעיל‬
‫‪b ‬‬
‫‪ X solute X solute  M W  solvent   solute‬‬
‫לחץ על הממברנה‬
‫‪-  solvent‬משקל של ממס‬
‫‪ → H vap‬של‬
‫(דרכה המומס לא‬
‫ממס טהור‬
‫יכול לעבור)‪.‬‬
‫‪n solute‬‬
‫מולליות של ממס (ריכוז מוללי)‪:‬‬
‫‪m solute ‬‬
‫*‬
‫‪ -  liq‬הפוט' הכימי‬
‫‪ solvent‬‬
‫לתמיסה מהולה‪ X  1 :‬ולכן‪:‬‬
‫‪.0  X 1‬‬
‫של הממס הטהור‪.‬‬
‫‪. X solvent‬‬
‫‪X solute‬‬
‫‪2‬‬
‫‪RTb M W‬‬
‫‪-  *  RT ln  X ‬הפוט' הכימי של התמיסה בצינור(‪.)lower‬‬
‫‪ H vap‬‬
‫מכיוון שחומר זורם מפוט' כימי גבוה לנמוך‪ ,‬מים מהקערה‬
‫נכנסים לצינור עד לשוויון פוט' כימיים‪ .‬עליה בעמוד הנוזל‬
‫מספר מולים של מומס ‪ m o l ‬‬
‫מולליות=‬
‫גורמת לשינוי פוט' כימי של התמיסה עקב עלייה בלחץ‪.‬‬
‫‪‬‬
‫‪‬‬
‫ק ג של ממס‬
‫‪  b  K b  m solute‬‬
‫‪- V     V‬הנפח המולארי של הממס‪-  ,‬הלחץ שמופעל‪.‬‬
‫עליית המים בצינור נפסקת כאשר התוספת לפוט' הכימי של‬
‫התמיסה מתאזנת עם הירידה בפוט' הכימי עקב הוספת‬
‫המומס‪    V .‬‬
‫‪R T ln  X‬‬
‫לתמיסה מהולה‪:‬‬
‫‪nRT   V‬‬
‫באופן זהה מקבלים‪:‬‬
‫‪Kb ‬‬
‫‪ kg ‬‬
‫‪-     ‬תוספת לפוט' של התמיסה עקב הלחץ האוסמוטי‪ .‬ירידה בטמפ' הקיפאון‪:‬‬
‫‪‬‬
‫‪ -Kb‬קבוע שתלוי‬
‫בממס בלבד‪.‬‬
‫‪R ln  X‬‬
‫‪H m‬‬
‫‪‬‬
‫‪1‬‬
‫‪Tm‬‬
‫‪‬‬
‫‪1‬‬
‫‪T m‬‬
‫‪2‬‬
‫לתמיסה מהולה‪:‬‬
‫‪ m solute‬‬
‫‪f‬‬
‫‪f  K‬‬
‫‪R Tm M W‬‬
‫‪H m‬‬
‫‪‬‬
‫‪f‬‬
‫‪K‬‬
‫‪8‬‬
‫©ענת עציון‬
‫כימיה פיסיקלית ‪1‬ב (‪ – )105421‬חורף תשע"ב‬
‫שיווי משקל כימי‬
‫אנרגיה חופשית לערבוב‬
‫בפאזה נוזלית‪ :‬הפוט' הכימי של תמיסה נמוך יותר מהפוט'‬
‫הכימי של חומר טהור‪ .‬ניישם את ההיגיון הזה לפאזה הגזית‪.‬‬
‫כאשר גזים מתערבבים‪ ,‬האנטרופיה של המערכת גדלה‪:‬‬
‫לפי החוק השני של התרמודינמיקה‪ ,‬אם מערכת נמצאת בלחץ‬
‫וטמפרטורה קבועים אזי כל תהליך ספונטני חייב להקטין את‬
‫אנרגיית גיבס שלה‪.  G  0 :‬‬
‫אנרגית גיבס כפונקציה של התקדמות התגובה‪:‬‬
‫אנרגית גיבס של מערכת‬
‫משתנה כתלות במספר‬
‫המולים של מגיבים‬
‫ותוצרים‪ ,‬ויש לה ערך‬
‫מינימאלי‪ -‬מצב ש"מ כאשר‬
‫‪. G  0‬‬
‫‪.  S sys   S gasA   S gasB  0‬‬
‫אנטרופית הערבוב‪:‬‬
‫‪‬‬
‫‪‬‬
‫‪A‬‬
‫‪X‬‬
‫‪ S m ix   n tot R  X A ln  X A   X B ln  X B‬‬
‫‪ ln 1 ‬‬
‫‪A‬‬
‫‪ S m ix   n tot R  X A ln  X A    1  X‬‬
‫הצגה גרפית‪:‬‬
‫‪  S m ix‬כפונקציה של השבר המולי‬
‫שדרכו מבוטאת הנוסחה‪.‬‬
‫כדי לקבל ‪  S m ix‬מקסימאלי מערבבים‬
‫בציר‪:x-‬‬
‫כמות שווה של ‪ A‬ו‪.) X  0.5 ( B-‬‬
‫‪ni‬‬
‫‪i‬‬
‫‪ ‬‬
‫‪ - n i‬מספר מולים של מגיב או תוצר‪.‬‬
‫אנרגיה חופשית של גיבס לערבוב‪:‬‬
‫‪ -  i‬מקדם סטויכיומטרי‪.‬‬
‫‪ G m ix  G initial  G final G sys  n A  A  n B  B‬‬
‫הערה‪ :‬מקדמים סטויכיומטריים מוגדרים שליליים עבור‬
‫מגיבים וחיוביים עבור תוצרים‪.‬‬
‫‪‬‬
‫‪  in  A    A  R T ln  P    fin  A    A  R T ln  PA ‬דוגמא‪ :‬עבור התגובה ‪  A   B   C‬והתקדמות‪d  :‬‬
‫‪‬‬
‫‪  in  B    B  R T ln  P    fin  B    B  R T ln  PB ‬נצרכים‪ dn A  dn B       d  :‬ונוצרים‪:‬‬
‫‪‬‬
‫‪‬‬
‫‪‬‬
‫‪‬‬
‫‪ G m ix  n A  A  R T ln  PA   n B  B  R T l n  PB‬‬
‫‪‬‬
‫‪‬‬
‫‪‬‬
‫בנקודת ש"מ‪:‬‬
‫‪‬‬
‫‪ n A  A  R T ln  P   n B  B  R T ln  P ‬‬
‫‪ PA ‬‬
‫‪ PB ‬‬
‫‪  n B R T ln ‬‬
‫‪‬‬
‫‪ P ‬‬
‫‪ P ‬‬
‫החופשית של המערכת תקטן לפי קו ישר (ההפרש ב‪)  G -‬‬
‫וכל המגיבים יהפכו‬
‫לתוצרים‪.‬‬
‫אך בגלל הערבוב‬
‫לעקומת ‪ G‬קיים‬
‫מינימום‪ -‬לכן תמיד‬
‫תוצרים ומגיבים‬
‫מגיעים לש"מ‪.‬‬
‫במונחים של שבר מולי‪:‬‬
‫‪‬‬
‫‪‬‬
‫‪A‬‬
‫‪X‬‬
‫‪‬‬
‫‪A‬‬
‫‪ln  X‬‬
‫‪A‬‬
‫‪X‬‬
‫‪  1  X A  ln  1 ‬‬
‫‪A‬‬
‫‪ln  X‬‬
‫‪A‬‬
‫‪X‬‬
‫‪ G m ix  n tot R T‬‬
‫‪X B ln  X B‬‬
‫‪ G  0   C    A    B‬‬
‫תרומה של אנרגית הערבוב לשיווי משקל כימי‪:‬‬
‫אם תוצרים לא היו מתערבבים עם המגיבים‪ ,‬האנרגיה‬
‫‪ G m ix  n A R T l n ‬‬
‫‪ G m ix  n tot R T‬‬
‫‪dn C   d ‬‬
‫הצגה גרפית‪:‬‬
‫‪  G m ix‬כפונקציה של השבר המולי‬
‫שדרכו מבוטאת הנוסחה‪.‬‬
‫תגובות עם ‪ ∆G‬חיובי‪:‬‬
‫בגלל אנרגיה חופשית לערבוב‪,‬‬
‫אפילו תגובה עם ‪  G  0‬תצא‬
‫לפועל בשיעור מסויים‪.‬‬
‫כדי לקבל ‪  G m ix‬מינימאלי מערבבים‬
‫כמות שווה של ‪ A‬ו‪.) X  0.5 ( B-‬‬
‫בערבוב ב‪ P,T-‬קבועים‪  G m ix ,‬תמיד שלילי‬
‫ולכן התהליך הוא ספונטאני‪.‬‬
‫‪9‬‬
‫©ענת עציון‬
‫כימיה פיסיקלית ‪1‬ב (‪ – )105421‬חורף תשע"ב‬
‫כללים בטיפול בקבוע שיווי‪-‬משקל‪:‬‬
‫‪ .1‬ריכוזיהם של מוצקים‪ ,‬נוזלים וממסים בתמיסות‬
‫מהולות אינם מופיעים בביטויים של קבועי ש"מ‪.‬‬
‫המשמעות‪ :‬ריכוזם אינו משתנה בגלל התגובה‪.‬‬
‫קבוע שיווי‪-‬המשקל לפי לחץ‪:Kp-‬‬
‫קבוע שיווי משקל ‪( Kp‬חסר יחידות) הוא יחס של הלחצים‬
‫החלקיים של תוצרים ומגיבים בחזקת המקדמים‬
‫הסטויכיומטריים‪ A g    B  g    C  g    D  g  :‬‬
‫‪‬‬
‫‪‬‬
‫קבוע ש"מ תלוי‬
‫‪PC  PD‬‬
‫‪Kp  ‬‬
‫‪ const  T ‬‬
‫בטמפרטורה בלבד ולא‬
‫‪‬‬
‫‪PA  PB‬‬
‫תלוי בלחץ כללי ובכמות‬
‫יחס הגזים בתערובת נשאר קבוע‪ .‬ההתחלתית של המגיבים‪.‬‬
‫הערה‪ :‬לחצים המופיעים בביטוי זה הם תמיד לחצים‬
‫מנורמלים‪ ,‬כלומר‪ ,‬מחולקים בלחץ‪( P=1 atm :‬לשם קיצור‬
‫מדלגים על הכתיבה של החלוקה בלחץ)‪.‬‬
‫‪‬‬
‫‪P‬‬
‫‪‬‬
‫‪‬‬
‫‪‬‬
‫‪‬‬
‫‪XC  XD‬‬
‫‪XA  XB‬‬
‫‪‬‬
‫‪‬‬
‫‪‬‬
‫‪  X DP‬‬
‫‪‬‬
‫‪ X AP    X BP ‬‬
‫‪XCP‬‬
‫‪‬‬
‫‪Kp ‬‬
‫דוגמא‪, S  S   O 2  g   SO 2  g  :‬‬
‫בריכוז הזה‪ K c :‬‬
‫‪ S O 2  g  ‬‬
‫‪ O 2  g  ‬‬
‫‪K c   S  S   ‬‬
‫‪.2‬‬
‫כאשר תגובה מסויימת מוכפלת בגורם כלשהו‪ ,‬קבוע‬
‫ש"מ מועלה בחזקת הגורם המכפיל‪.‬‬
‫כאשר הופכים תגובה כימית‪ ,‬קבוע ש"מ של התגובה‬
‫החדשה הינו ההופכי של הראשונה‪. K 2  1 K 1 .‬‬
‫‪.4‬‬
‫‪ K 1‬ו‪K 2 -‬‬
‫‪KX‬‬
‫‪G‬‬
‫‪G‬‬
‫‪S‬‬
‫‪ O‬‬
‫‪‬‬
‫‪  S    2 g  ‬‬
‫‪Kc‬‬
‫ריכוז ‪  S  S  ‬לא משתנה ולכן ניתן להכפיל את ‪Kc‬‬
‫‪.3‬‬
‫‪ G   D   C    A    B  R T ln  K p   0‬‬
‫‪ SO‬‬
‫‪‬‬
‫‪2 g  ‬‬
‫‪‬‬
‫כאשר שתי משוואות כימיות עם קבועי משקל‬
‫מחוברות כדי לתת לגובה שלישית‪ ,‬אז קבוע ש"מ של‬
‫התגובה החדשה מתקבל ממכפלתם‪. K 3  K 1  K 2 :‬‬
‫‪‬‬
‫מנת הריאקציה‪:Q -‬‬
‫‪ G   R T ln  K p   K p  e R T‬‬
‫תנאים התחלתיים של תגובה בד"כ שונים מתנאי שיווי‪-‬משקל‬
‫קבוע שיווי המשקל לפי ריכוז‪:Kc -‬‬
‫ולכן כדאי לדעת לאיזה כיוון (תוצרים או מגיבים) תתקדם‬
‫באופן דומה ניתן להגדיר קבוע שיווי‪-‬משקל ‪( Kc‬חסר יחידות) התגובה‪.‬‬
‫דוגמא‪ . 2 S  S   3O 2  g   2 sO 3  g  :‬ב‪. T  1000 K -‬‬
‫‪ A g    B  g    C  g    D  g ‬‬
‫‪‬‬
‫‪‬‬
‫‪ const  T‬‬
‫‪2‬‬
‫‪‬‬
‫‪C    D ‬‬
‫‪Kc ‬‬
‫‪‬‬
‫‪‬‬
‫‪ A   B ‬‬
‫הגדרת ריכוז‪ :‬כמות של החומר ביחידת נפח‬
‫‪ 3.4‬‬
‫‪3‬‬
‫‪PSO‬‬
‫‪3‬‬
‫‪2‬‬
‫‪ 1  Kp , Kp ‬‬
‫‪PO‬‬
‫‪2‬‬
‫‪1‬‬
‫‪3‬‬
‫‪1‬‬
‫‪ - Q ‬המערכת לא בש"מ‪.‬‬
‫כדי להגיע לש"מ המונה יגדל והמכנה יקטן לפי היחס‬
‫‪ m ol ‬‬
‫‪‬‬
‫‪‬‬
‫‪ liter ‬‬
‫‪nA‬‬
‫‪ A ‬‬
‫‪V‬‬
‫הנוסחה הנ"ל נכונה עבור הפאזה הגזית וגם עבור הנוזלית‪.‬‬
‫הקשר בין ‪ Kc‬לבין ‪:Kp‬‬
‫בתגובה בפאזה הגזית קיים קשר בין לחץ חלקי של גז ובין‬
‫ריכוזו בכלי‪ .‬בהנחת גזים אידיאליים‪:‬‬
‫הסטויכיומטרי‪ K p  3.4 :‬‬
‫‪2‬‬
‫‪1  2 x ‬‬
‫‪3‬‬
‫‪1  3 x ‬‬
‫‪Q ‬‬
‫כאשר ‪ :Q<Kp‬התגובה מתקדמת לכיוון התוצרים‪.‬‬
‫כאשר ‪ :Q>Kp‬התגובה מתקדמת לכיוון המגיבים‪.‬‬
‫גורמים המשפיעים על שיווי‪-‬משקל‪:‬‬
‫תגובה כימית בש"מ שומרת על ריכוזי מגיבים ותוצרים‪ ,‬אלא‬
‫‪nA‬‬
‫‪PA  m ol ‬‬
‫‪Kp‬‬
‫‪PAV  n A R T   A  ‬‬
‫‪‬‬
‫‪‬‬
‫‪ Kc ‬‬
‫אם גורם חיצוני מפר ש"מ זה‪:‬‬
‫‪‬‬
‫‪ liter ‬‬
‫‪V‬‬
‫‪RT‬‬
‫‪ RT ‬‬
‫‪ .1‬שינוי בטמפרטורה משנה קבוע שיווי משקל ולכן גם את‬
‫הריכוזים היחסיים של תוצרים ומגיבים‪.‬‬
‫‪ -              ‬הפרש מקדמים סטויכיומטריים‪.‬‬
‫‪ .2‬שינוי בלחץ כללי או בריכוז משנה את הריכוזים‬
‫‪R  0.082 L  atm m ol  K‬‬
‫היחסיים בלבד‪.‬‬
‫עיקרון לה‪-‬שטלייה‪:‬‬
‫תלות ‪ Kp‬ב‪:T-‬‬
‫שינוי בכל אחד מהגורמים הקובעים את תנאי שיווי‪-‬משקל של‬
‫עבור תגובה אנדותרמית ‪ ,  H  0‬כשמעלים טמפ' ‪T 2  T1‬‬
‫המערכת (טמפ'‪ ,‬לחץ או ריכוז)‪ ,‬יגרום לשינויים במערכת‬
‫בכיוון ההפוך (כלומר‪ ,‬כאלה שיתנגדו לשינוי החיצוני)‪.‬‬
‫‪ K p  T2  ‬‬
‫‪1‬‬
‫‪1‬‬
‫‪H  1‬‬
‫‪1 ‬‬
‫‪‬‬
‫‪0‬‬
‫השפעת ריכוז‪ :‬העלאת ריכוז אחד מהגזים תביא להתקדמות‬
‫‪ln ‬‬
‫‪‬‬
‫‪‬‬
‫‪‬‬
‫‪0 .‬‬
‫‪T2‬‬
‫‪T1‬‬
‫‪R  T 2 T1 ‬‬
‫‪ K p  T1  ‬‬
‫התגובה לכיוון שייצור את הגז השני‪.‬‬
‫השפעת לחץ‪ :‬הגדלת לחץ חיצוני תביא להתקדמות התגובה‬
‫כלומר‪ :‬עליה בטמפ' גרמה להגדלת ערך קבוע ש"מ‪:‬‬
‫לכיוון שיקטין את הלחץ במערכת (הפיכת שני מולים ל‪.)1-‬‬
‫‪ , K p  T 2   K p  T1 ‬דהיינו‪ ,‬התגובה התקדמה לכיוון‬
‫השפעת טמפ'‪ :‬חימום ע"י גורם חיצוני יגרום להסטת ש"מ‬
‫התוצרים‪ -‬לכיוון הקטנת החום‪.‬‬
‫ימינה (לכיוון הקטנת החום)‪. N 2 O 4  g   heat  2 NO 2  g  .‬‬
‫תגובה אקסותרמית‪ :‬פולטת חום לסביבה ( ‪.)  H  0‬‬
‫תגובה אנדותרמית‪ :‬קולטת חום מהסביבה ( ‪.)  H  0‬‬
‫‪12‬‬
‫©ענת עציון‬